А не могли ли чекситы устроить такую штуку всей галактике?

??

методы регистрации косм рентген излучения

Детекторами РИ служат приборы двух типов: для фотонов с e<20-30 кэВ - детекторы, работающие с использованием фотоэффекта в газе или с поверхности твердого тела; для фотонов с e от 30 кэВ до 10 МэВ - сцинтилляционные детекторы. Приборы первого типа явл. пропорциональными газонаполненными счетчиками, амплитуда импульса на выходе к-рых пропорциональна (в нек-ром диапазоне длин волн) энергии падающего фотона. Эффективность такого детектора (отношение числа зарегистрированных фотонов к общему их числу) определяется сечением поглощения (фотоионизации) газанаполнителя и коэфф. пропускания окна счетчика. Пропорциональные счетчики наполняют обычно инертным газом (Ar, Xe) при давлении ок. 1 атм, а в качестве электроотрицат. газа, роль к-рого состоит в прекращении разяда, используют метан или углекислый газ (в количестве <10%). В режиме пропорциональности усиление в счетчике ~103-104. а - пропускание окон рентгеновских счетчиков: 1 - майлар (лавсан), 2 - полипропилен, 3 - формвар. Толщина материала около 10 мкм; б - эффективность пропорционального рентгеновского счетчика с окнами из майолара (лавсана) 1 и бериллия (6 мкм) 2 и 3, наполненного аргоном (2 - для бериллиевой пленки с 9,1 мг/см2, 3 - с 25 мг/см2, К - край поглощения в серебре). Для окон пропорциональных счетчиков используются тонкие фольги легких металлов (Be, Al) толщиной 10-100 мкм, органич. пленки толщиной 1-10 мкм или даже тоньше. Разрешение пропорционального счетчика в диапазоне значений e от 0,1 до 20 кэВ обратно пропорционально корню квадратному из энергии фотона, что составляет ок. 5 прие=5,5 кэВ, т.е. для разрешаются линии (по критерию Рэлея), расстояние между к-рыми составляет 0,45 . С увеличением длины волны до эта величина возрастает до 4А Принцип действия модуляционного (качающегося) коллиматора, состоящего из двух параллельных рядов тонких нитей. Нижняя кривая - пропускание коллиматора в зависимости от угла наклона к потоку параллельных лучей от точечного источника. Номера максимумов соответствуют лучам, падающим на коллиматор под соответствующим углом. В сцинтилляционных детекторах используют кристаллы NaI или CsI, активированные добавками Tl, или сцинтиллирующие органич. пластмассы. При поглощении рентген. фотона в сцинтилляторах возникает вспышка УФ- и видимого излучения, амплитуда к-рой в известном диапазоне энергий пропорциональна энергии поглощенного фотона. Импульсы видимого излучения регистрируются затем фотоумножителем. В мягкой рентген. области успешно используются канальные фотоумножители (КЭУ) и микроканальные пластины (МКП). Для регистрации координат фотонов РИ в плоскости регистрирующего детектора используются многонитяные двухкоординатные пропорциональные газонаполненные счетчики, диодные матрицы или матрицы ПЗС (приборы с зарядовой связью) с предварит. преобразованием РИ в пучок электронов, а затем в видимый свет. Газонаполненные пропорциональные счетчики имеют площадь до 300 см2 в одном корпусе с одним или неск. анодами (нитями). Объединяя неск. таких секций, можно довести общую площадь детектора до 104 см2. Площадь сцинтилляционных детекторов определяется технологией выращивания монокристаллов CsI или NaI и обычно составляет 100-300 см2. Сцинтилляторы из пластич. материалов могут быть отлиты практически любых размеров (свыше м2). Для формирования поля зрения детекторов большой площади используются механич. коллиматоры обычно шестиугольного (сотового) сечения с размерами ячеек 0,1-1 см, что дает вохможность ограничить поле зрения до 1o(градуса) в диаметре или несколько меньше. Широкое распространение получили коллиматоры, состоящие из неск. (до 10) сеток, расстояния между к-рыми последовательно уменьшают вдвое. Угловая апертура такого коллиматора может быть доведена до 10' по одной координате. Коллиматор, состоящий из двух сеток, получил название модуляционного. Его диаграмма направленности состоит из ряда полос, угловой размер к-рых по одной координате может быть доведен до 10". При сканировании неба детектором точечный рентгеновский источник "рисует" кривую, состоящую из треугольных "пиков" уменьшающейся высоты . Для мягкой рентген. области применят также отражательные фокусирующие телескопы, строящие рентген. изображение. Фокусировка РИ возможна вследствие роста коэфф. отражения для металлов с увеличением длины волны падающего РИ и приближением угла падения к 90o. Высокий коэфф. отражения (свыше 50%) для Au или Pt достигается при углах падения, превышающих 87o. Хорошее качество изображения дает двухзеркальная система, состоящая из параболоида и гиперболоида вращения . Разрешение таких систем при диаметре телескопа до 60 см составляет 1-2". Телескопы позволяют эффективно исследовать солнце, а в 1978 г. на спутнике ХЕАО-Б (Эйнштейновская обсерватория) в США был запущен на орбиту рентгеновский телескоп косого падения, при помощи к-рого было получено (с разрешением до 2") несколько тысяч изображений рентгеновских источников. 4. Результаты астрономических исследований в рентгеновской области спектра Рис. 4. а - схемы рентгеновских телескопов косого падения (типа Уолтера); б - коэффициент отражения золота в зависимости от угла падения и длины волны. С 1970 г. в разных странах было запущено неск. специальзированных ИСЗ с рентген. телескопами. Наиболее успешными были эксперименты на спутниках САС-1 ("Ухуру", США, 1970), САС-3 (США, 1973), АНС (Нидерланды, 1974), УК-5 (Великобритания, 1974), ЧЕАО-А (США, 1977), ХЕАО-Б (США, 1978), "Хакуте" (Япония, 1980), "Астрон" (СССР, 1983). Яркость источников РИ в традиц. диапазоне энергий 2-10 кэВ принято выражать в единицах, примененных 4-м каталоге "Ухуру": 1 ед. Ухуру равна 10-3 фотон/(см2 с), или эрг/(см2 с). Наиболее ярким стационарным источником РИ явл. источник в созвездии Скорпиона (Sco X-1) с потоком 20000 ед. Ухуру. Телескоп спутника ХЕАО-Б регистрировал источники с потоком вплоть до 10-3 ед. при времени наблюдений ок. 1 сут в области мягкого рентген. излучения. Открытые источники РИ резко делятся на две группы: с сильной концентрацией к галактич. плоскости и равномерным распределением по небесной сфере (рис. 5). Первая группа явл. галактич. популяцией, вторая - метагалактической. Из 75 ярких галактич. источников с потоком свыше 10 ед. и ср. светимостью эрг/с ок. 60 источников расположено в направлении на центр Галактики (ср. галактич. широта 3,5o). Слабые галактич. источники с потоком меньше 10 ед. имеют ср. галактич. широту 24,5o и ср. поток 4 ед., т.е. они в 50 раз слабее ярких источников. Их число составляет 230, а ср. светимость эрг/с. Со спутника ХЕАО-Б были обнаружены галактич. источники со светимостью еще в 1000 раз меньшей, а также зарегистрировано РИ норм. звезд (звездные короны, аналогичные солнечной короне). Лишь небошая часть этих источников имеет оптич. отождествление. Сюда входят двойные рентген. источники (их немногим

Господин Борисов .чем же Вам так сильно

нравяться 2-последних комента,что они до сих пор там висят?

то стопкновение галактик

Загвостка лтшь в том.что теперь,можно было наблюдать за поведением ядер этих галактик...

Вот похожая история)

Сын светился от счастья, невестка была с ним нежной!
Отсюда
http://www.trud.ru/issue/article.php?id=200708096400601