Они там хотели "поискать "хигсовский базон?

http://www.youtube.com/watch?v=x-n1Zwbop2Y http://ab-div.web.cern.ch/ab-div/Meetings/ltc/2008/ltc_2008-09a.pdf http://www.hep.ucl.ac.uk/~djm/higgsa.html Стандартная Модель взаимодействия элементарных частиц есть гениальное изобретение ХХ века, но у неё есть и свои недостатки .Со времени открытия нейтральных слабых токов на пузырьковой камере Гаргамель в CERNe - все эксперименты в области физики элементарных частиц либо подтверждали теоретические предсказания СМ либо новые экспериментальные знания требовали косметических изменений в лагранжиане СМ.(КЭД очень точная ,но- матиматически очень хрупкая).В 1973-ем году С.Тинг в Брукхейвене, USA и Б.Рихтер в Стенфорде, открыли j/ф частицу невозбужденное состояние сс- системы. Таким образом был найден очарованный кварк, необходимый для корректного теоретико-полевого описания электрослабых взаимодействий. Масса c-кварка хорошо согласовалась с теоретическими ожиданиями. Открытие первоначально не предусмотренных теорией тау-лептона и b-кварка укрепило позицию СМ , поскольку существование третьего поколения фундаментальных частиц позволило естественным образом ввести в СМ механизм нарушения комбинированной зарядовой и пространственной симметрии (CP-симметрии) в распадах -мезонов за счет возникновения комплексной фазы в унитарной 3х3 матрице смешивания кварковых токов (так называемой матрице Каббибо-Кобаяши-Маскава) и предсказать новые СР-несохраняющие распады, например, в системах нейтральных B-мезонов. Помимо этого, СМ предсказала существование еще одного сверхтяжелого кварка (t-кварка) c электрическим зарядом +2/3 заряда протона и нового нейтрино, отвечающего тау -лептона . t-кварк открыт в 1995 году во FNALе (Национальная ускорительная лаборатория им. Э.Ферми) на ускорителе Tevatron, а эксперименты, доказывающие, что тау лептона -нейтрино отличается от электронного и мюонного, выполнены в 2000-ом году. На рубеже XX-го и XXI-го веков в полном согласии с предсказаниями СМ обнаружены СР-нарушающие распады нейтральных B-мезонов ). К этому впечатляющему перечню экспериментальных подтверждений СМ следует добавить открытие в 1983 году на протон-антипротонном коллайдере (CERN) заряженных и нейтральных переносчиков слабого взаимодействия W(+or-)Z0-бозонов, все свойства которых находятся в полном соответствии с теоретическими предсказаниями СМ. Даже сообщение летом 2001 года Нейтринной обсерваторией Садбери об открытии нейтринных осцилляций не должно существенно подорвать безграничное господство СМ. Путем давно известных минимальных изменений лагранжиан СМ можно модифицировать таким образом, что в него будут входить массивные нейтрино.Таким образом, уже более четверти века экспериментальная физика элементарных частиц не может вырваться за пределы СМ. За это время теоретики осознали, что СМ не является фундаментальной моделью элементарных частиц. В лучшем случае она способна играть роль низкоэнергетической асимптотики более фундаметальных моделей, в качестве которых могут выступать, например, теории суперсимметрии (SUSY), Великого объединения (GUT) или теория суперструн и бран. Под выражением "низкоэнергетическая ассимптотика" следует понимать следующее: теоретики полагают, что при энергиях порядка 10(16-19)ГэВ и выше все известные взаимодействия сливаются в одно универсальное взаимодействие....Почему СМ неудовлетворяет? Во-первых, СМ содержит около двадцати свободных параметров (массы фундаментальных частиц, константы взаимодействий, вакуумные средние, элементы параметризации матрицы Каббибо-Кобаяши-Маскава и, возможно, недиагональные элементы массовой матрицы для нейтрино). Во-вторых, в СМ проведено последовательное объединение только электромагнитного и слабого взаимодействий, которые можно рассматривать как различные грани универсального электрослабого взаимодействия. Универсальность обоих взаимодействий проявляется начиная с энергий порядка масс Wи Z0-бозонов. Сильное взаимодействие рассматривается как независимое, а гравитация вообще не входит в теоретическую схему СМ. В-третьих, СМ не дает ответа на вопрос о происхождении иерархии масс наблюдаемых элементарных частиц, количестве поколений фундаментальных фермионов, размерности нашего пространства-времени и механизме барионной асимметрии Вселенной.Теперь подробнй о механизме генерации масс элементарных частиц в СМ. Помимо полей, отвечающих трем фундаментальным взаимодействиям (электромагнитному, сильному и слабому), в СМ предполагается существование еще одного поля, которое практически не отделимо от пустого пространства и не совпадает с гравитационным полем. Его принято называть полем Хиггса. Считается, что все пространство заполнено этим полем и что все фундаментальные частицы (лептоны, кварки и калибровочные бозоны) приобретают массу в результате взаимодействия с полем Хиггса. Те частицы, к-рые сильно взаимодействуют с полем Хиггса являются тяжелыми, а слабовзаимодействующие - легкими. Приближенно можно сказать, что этот эффект напоминает движение тела в вязкой жидкости, когда оно за счет взаимодействия с жидкостью приобретает эффективную массу, большую реальной массы тела. Другой пример аналогии - электрон в кристалле. Из-за электромагнитного взаимодействия с атомами кристаллической решетки электрон приобретает эффективную массу, отличную от массы свободного электрона. Пусть читателя не обманывает простота аналогий. На самом деле все обстоит гораздо сложнее и непонятнее. Например, СМ не может объяснить, почему одни частицы сильно взаимодействуют с полем Хиггса, а другие слабо. В силу корпускулярно-волнового дуализма полю Хиггса должна соответствовать по крайней мере одна частица - квант этого поля, называемая бозоном Хиггса или, для краткости, просто Хиггсом. Бозон - потому, что спин кванта поля Хиггса должен быть равен нулю, то есть частицы Хиггса(без спиновый базон) подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна.Хигс был так назван в честь Питера Хигса , он и предложил механизм генерации масс калибровочных бозонов при помощи процедуры спонтанного нарушения локальной симметрии исходного лагранжиана взаимодействия.Как непременный продукт такой генерации возникает частица Хиггса. На этот счет доказана строгая математическая теорема. Вопрос о том, почему механизм Хиггса стал основным для генерации масс фундаментальных частиц в СМ, существенно выходит за рамки данного предисловия. Читателю лишь важно знать, что без этого механизма вся конструкция СМ принципиально не может иметь места.До сих пор бозон (или бозоны) Хиггса экспериментально не найдены. Без доказательства его (их) существования СМ не может считаться окончательно подтвержденной. Существуют достаточно жесткие экспериментальные ограничения на массу нейтрального бозона Хиггса как снизу, так и сверху. Нижнее ограничение на массу Хиггса получено в экспериментах на LEPe и составляет на лето 2001 годаМн>114.4 ГэВ на 95-и процентном уровне достоверности. Топ кварк , найденный на ТЭВЭТРОНЕ 186ГэВ значит, и наиболее вероятная масса бозона Хиггса увеличивается до 117 ГэВ (а в худшем случае она может достигать 251 ГэВ) — в этом диапазоне энергий его еще не искали.) Как искали хигс на LEPe. Если предположить, что СМ верна в своем минимальном варианте, то существует всего один (нейтральный) бозон Хиггса. В этом случае основной реакцией для детектирования частицы Хиггса должна стать реакция аннигиляции электрон-позитронной пары в виртуальный Z0-бозон, который, в свою очередь, излучает Хиггс (H), то есть: е+е- --->Z0--->Z0HВыражение для сечения данной реакции легко получить стандартными методами квантовой теории поля. Оно имеет следующий вид : sigma(e+e---->Z0H)=GF(2)Mz(4)/96пs(ve(2)+aе(2))л(1/2)*[л+12Mz(2)/s]/[( 1-Mz(2)/s](2)где GF ~10(-5)ГэВ- константа Ферми, определяющая силу слабого взаимодействия, s-квадрат суммарной энергии e+e--пары в системе центра масс ve иaе слабые заряды электрона, ve=-1+4 s(2)w-квадрат синуса угла Вайнберга, л=л(1,М(2)н/s,М z( 2)/s)Кроме излучения Хиггса Z-бозоном, возможна реакция слияния пары W-бозонов в Хиггс. Но ....сечение реакции излучения Хиггса много больше сечения реакции слияния, так что основной упор экспериментаторы LEPa делали на детектирование первой из двух реакций. При энергии вблизи порога образования пары , Z-бозон и бозон Хиггса лежат практически на массовой поверхности, то есть для них, в отличие от виртуальных частиц, выполняется хорошо известное соотношение между массой покоя (m), энергией (E) и импульсом релятивистской частицы:m(2)=E(2)-p(2). Бозон Хиггса и Z-бозон являются нестабильными частицами, а потому очень быстро распадаются. В области доступных LEPу энергий наиболее вероятен расспад бозона Хиггса на пару прелестных кварка и антикварка, то есть H--->bb-Каждый из прелестных кварков затем образует адронную струю, то есть превращается в компактную группу адронов с суммарными квантовыми числами и импульсом, равными квантовым числам и импульсу породившего их кварка. Z-бозон может распадаться по трем каналам: на кварк-антикварковую пару, на лептон-антилептонную пару и на нейтрино-антинейтрино. В зависимости от типа распада Z-бозона следующим образом классифицируют каналы поиска бозона Хиггса: четырехструйный канал, то есть канал распада H--->bb-(1),Zo---qq-(2)канал с так называемой "потерянной энергией", то есть когда ( ф-ла1),а при Zo--->vv-, поскольку нейтрино всех сортов не регистрируются детекторами LEPa, и "лептонный" канал(1)b Z0--->ll- всяком случае именно в 1999 году руководство LEPa стало всеми способами добиваться продолжения эксперимента .ПОТОМ , МОЖЕТ БЫТЬ ОБ ОСТАЛЬНОМ ПОГОВОРИМ, У МЕНЯ СНОВА НЕЧЕНЬ МНОГО ВРЕМЕНИ,,,

Ну,немного предистории:.” Красивые частицы”-b-кварк

Прецизионные измерения сечений e+e- взаимодействий в области энергий E~9ГэВ привели к открытию нового семейства частиц (красивые частицы), имеющих в своем составе новый b-кварк. В 1977 году были открыты нейтральные -ипсилон мезоны с массами в диапазоне 9.5 - 11 ГэВ.Несмотря на большую массу,имел малую ширину распада Г~53 кэВ.Ипсилон мезоны являются связанными состояниями кварков b квантовоe число b (beauty, bottomness)). Массу b-кварка можно оценить как половину массы ипсилон мезона.....Закон сохранения квантового числа b В сильных и электромагнитных взаимодействиях квантовое число b сохраняется дельта b=0.В слабых взаимодействиях b не изменяется или изменяется только единицу .....Топ-кварк После открытия b-кварка было установлено существование трех кварков (d, s, b) с электрическим зарядом Q = -1/3 и двух кварков (u, c) с зарядом Q = +2/3. Имелись веские теоретические аргументы в пользу существования шестого, самого тяжелого кварка с зарядом Q = +2/3. Шестой и последний из кварков top-кварк (t-кварк) был экспериментально обнаружен лишь в 1995 году, то есть почти через 20 лет после открытия в 1979 году предшествующего кварка - b-кварка. Масса top-кварка неожиданно оказалась очень большой mt~175 ГэВ. Шестой кварк был открыт в Фермилабе (Н.Н.: то есть во FNAL-е - Национальной ускорительной лаборатории им.Э.Ферми, США) на pp-коллайдере с энергией 1.8 ТэВ в системе центра масс. Для получения одного события с t-кварками требуется примерно 10(10)столкновений протонов и антипротонов. Процедура обнаружения top-кварка заслуживает подробного описания не только потому, что она важна сама по себе, но и потому, что подобные методы широко используются и будут использоваться при детектировании частиц высоких энергий на всех основных pp-, e+e-и ep-коллайдерах. На фейнмановских диаграммах процессов, к-рые доминируют при образовании tt--пары на pp-коллайдере. Ожидалось, что после образования пара top-кварков претерпевает распад, к-рый преимущественно идет по схеме: tt-------------->W+b+W-b-(1) (1) Естественно, что масса t-кварка больше суммы масс b-кварка и W-бозона. Прелестные bи b--кварки фрагментируют в адронные струи, в то время как W-бозоны могут распасться W---->eню,мю ню, тау ню как по лептонным каналам (), так и на адронные струи ( W------->QQ-). Следовательно, детектор должен быть способен идентифицировать заряженные лептоны и адроны, измерять их энергию и направление в пространстве. Однако времена жизни t-кварков и W-бозонов пренебрежимо малы, а B-мезон, образовавшийся из b-кварка, живет 1.6x10(-12)секунд, что соответствует пробегу порядка ctauB=0,45 милиметра. Таким образом, распад B-мезона может быть идентифицирован по вторичной вершине, отстоящей от первичной вершины образования пары -кварков. Расстояние между первичной и вторичной вершинами в направлении, перпендикулярном оси пучков, очевидно равноdeltaz=(pr/mbc)ctauB, где pr- поперечный импульсB -мезона. Кинематика распадаt---->Wb требует больших pr, и ограничения на поперечный импульс налагаются так, чтобы дельта Zбыло много больше поперечных размеров ( 50 микрон) сталкивающихся пучков. Шестой и последний из кварков top-кварк (t-кварк) был экспериментально обнаружен лишь в 1995 году, то есть почти через 20 лет после открытия в 1979 году предшествующего кварка - b-кварка. Масса top-кварка неожиданно оказалась очень большой mt~175 ГэВ. Шестой кварк был открыт в Фермилабе (Н.Н.: то есть во FNAL-е - Национальной ускорительной лаборатории им.Э.Ферми, США) на pp-коллайдере с энергией 1.8 ТэВ в системе центра масс. Для получения одного события с t-кварками требуется примерно 10(10)столкновений протонов и антипротонов. Процедура обнаружения top-кварка заслуживает подробного описания не только потому, что она важна сама по себе, но и потому, что подобные методы широко используются и будут использоваться при детектировании частиц высоких энергий на всех основных pp-, e+e-и ep-коллайдерах. На фейнмановских диаграммах процессов, к-рые доминируют при образовании tt--пары на pp-коллайдере. Ожидается, что после образования пара top-кварков претерпевает распад, который преимущественно идет по схеме: tt-------------->W+b+W-b-(1) (1) Естественно, что масса t-кварка больше суммы масс b-кварка и W-бозона. Прелестные bи b--кварки фрагментируют в адронные струи, в то время как W-бозоны могут распасться W---->eню,мю ню, тау ню как по лептонным каналам (1), так и на адронные струи ( W------->QQ-). Следовательно, детектор должен быть способен идентифицировать заряженные лептоны и адроны, измерять их энергию и направление в пространстве. Однако времена жизни t-кварков и W-бозонов пренебрежимо малы, а B-мезон, образовавшийся из b-кварка, живет 1.6x10(-12)секунд, что соответствует пробегу порядка ctauB=0,45 милиметра. Таким образом, распад B-мезона может быть идентифицирован по вторичной вершине, отстоящей от первичной вершины образования пары -кварков. Расстояние между первичной и вторичной вершинами в направлении, перпендикулярном оси пучков, очевидно равноdeltaz=(pr/mbc)ctauB, где pr- поперечный импульсB -мезона. Кинематика распадаt---->Wb требует больших pr, и ограничения на поперечный импульс налагаются так, чтобы дельта Zбыло много больше поперечных размеров ( 50 микрон) сталкивающихся пучков.

Вообще-то то, что тут привидено не такуж и неоспоримо( мого, неточностей, сокращений и вольностей, поэтому если хотите , то можно не читать)

Ещё раз о том, что "плохо"в СМ:1)не получается показать иерархию взаимодействий, т.е. имеется острая необходимость ответить на вопрос: почему масштаю электрослабых взаимодействий так сильно оличается от планковского:Mev~1TэВ(электрослабые),Мpl~10(16)ТэВ-планковсого .2) Она сама по себе не способна объяснить наличие 3-х покалений фермионов.3)Требовалось объяснить , почему правые и левые фермионы входят в лагранжиан несимметрично(проблема криальных фермионов)4)Выбор каллибровочной группы весьма произвольны.5)Описание хигсовых базонов требует большего числа параметров.6)Не включает в себя гравитацию. Теория струн и М-теория-вполне адекватным образом включают в себя гравитацию и дают основнойстимул для рассмотрения нашего пространства, как многомерного .(Пока “гравитация не включена в систему” эффективная четырёхмерность физики при низких энергиях объясняется тем, что вещ-во локализовано на бране.Включить в теорию грав. можно разными способами . АDD-модель,там пренебрегают натяжением браны (т.е. плотностью энергии на ед. 3-хмерного объёма браны) и рассматривают компактные доп. дополнительные измерения.Но размер этих измерений необязательно должны быть микроскопическими. Растояния при , к-рых негравитационные взаимодействия перестают быть четырёхмерными опр. динамикой на бране и могут быть меньше R.Четырёхмерный закон грав. взаимодействия был экперементально подтверждён….Эта возможность помогает по-новому взглянуть на проблему иерархии, т.е. можно ответить на вопрос почему масштаю электрослабых взаимодействий так сильно оличается от планковского:Mev~1TэВ(электрослабые),Мpl~10(16)ТэВ-планковские.). Все варианты этих теорий формулируются в пространстве и во времени с числом измерений больше 4-х...Развитие фундаментальной теории исл. феноменологического характера приводит к пониманию того ,как появляются доп. измерения и как они могут способствовать решению проблем эл. частиц.Это , к примеру, проблема иерархии, космологической постоянной и.т.д.Ф.и. базируются на слишком упрощённых теоретико-полевых моделях , отсюда есть ряд преимуществ и недостатков.Преимущества-когда рассматриваются различные модели , то обнаруживаются целый ряд новых явлений.Недостатки же в том, что "невозможно бывает осмыслить , какая и возможностей в природе реализуется". это происходит из-за того , что ф.т. могут неиметь ничего общего с фундоментальной теорией.Нередко и кол-ные оценки известны разве, что по порядку величины....До недавнего времени рассматривались модели Калуцы-Клейна., там дополнительные измерения компактны и однородны -это обеспечивало эффективную четырёхмерность в простанстве-вр. на растояниях превышающих масштаб компактификации (это размер дополнительных измерений), лишние измерения должны были быть микроскопического размера.( порядка планковской длины). На планковских масштабах l pl~10(-33)cм, а энергия Мpl~10(19)ГэВ.Пусть эта модель станет отправной точкой для далнейшего рассмотрения,хотя , в настоящее время особое внимание стали уделять представлению о "мире на бране" .(Самым простым случаем для рассмотрения является модель одного доп.измz.Где(х(мю), z)-полный набор координат в (4+1)-мерном пространстве.При низких энергиях физика будет четырёхмерной,если координата z-свёрнута с некот. радиусом копактификации R.Это будет значить, что z пробегает значение от 0до2п R,а точки z=0и z=2п R отождествлены.Т.о. пространсво представляет собой цилиндр,3 измерения к-рого бесконечны (х1,х2,х3),а четвёртое х4окружность с радиусом R.Если счесть цилиндр однородным,то метрика на нём будет плоской и можно будет выписать полный набор безмассовых функций свободной безмассовой частицы на цилиндре:фр,n=(ipмю х(мю)expinz/R,n=0,1,2. Тут pмю(3+1) мерный импульс,а n –собственное значение одномерного значения импульса.Далее pмю р(мю)- n (2)/ R (2)=0,отсюда неоднородные состояния с n не равным 0 имеют энергию Е=1/ R и их нельзя возбудить в низкоэнергетических процессах.С(3+1)-мерной точки зрения можно рассматривать как частицу опр. типа ,масса к-рой mn=|n|/R. Каждое многомерное поле соответствует “башне”состояний К-К четырёхмерных частиц с возрастающими массами.При низких энергиях рождаются только безмассовые частицы, поэтому доп. Изм. появляются ишь при высоких энергиях….) .....Привлекательно в минимальной суперсиметричной СМ (MSSM) и её многочисленных расширний состоит в том,что бегущие клибровочные константы связи альфа(аi)i(гдеi=1,,,2,,,3)соответствует калибровочным группам SU(1)y,SU(2)l,SU(3)c,объединяются на масштабе ВО(великое объединение)МGUT~10(16) ГэВ, где а1 определяется , как (5/3)ау.Это происходит благодаря логорифмическому поведению констант взаимодествий в соответствии .Объединение калибр. взаимодействий явл-ся сильной аргументацией в пользу MSSM и В.О.,но если речь идёт о теориях с большими доп. измер.этот довод должен будет потерять свою силу, т.к. гравитационные взаимодействия станут заметными и при низких энергиях( НА МНОГО ПРОЯДКОВ НИЖЕ МGUT).Так, что в данном случае, начнётся "новая физика"-( струны).Есть две возможности( по меньшей мере) объединения каллибровочных констант в теориях с большими дополнительными измерениями :1) степенное поведение констант в многомерных теориях 2) аплляция к безмассовым полям ,к-рые распространяются в 2-х больших измерениях и это приведёт к логарифмическому объединению .1-я идея( степенное объединение): например у нас есть масштаб энергий мю0,при нём доп. измерения будут доступны длякаллибровочных ,хигсовских и может быть кварковых полей MSSM , т.е. частицы MSSM ( как считается) будут покидать "нашу" брану , если энергия этих частиц будет мю0.Тогда MSSM при низких энергиях будет четырёхмерной , а при больших энергиях она будет D-мерной.На языке 4-хпространства у каждой MSSM -частицы есть свои К-К (Калуци-Клюни)партнёры ,массы к-рых начинаются со значения мю0. При этом грав. масштаб М-будет восприниматься ,как масштаб ультрофиолетового обрезания для D-мерной MSSM . MSSM -непереноримруется в пространстве-времени , где больше 4-х измерений, поэтому каллибровочные константы вз-вия при низких энергиях существенно зависят по степенному закону от мю0 и М(эволюция констант по степенному закону на масштабах выше мю0) .Правда останется неизвестным есть ли такие М и мю 0 в области нескольких ТэВ, чтоб каллибровочные константы вз-вия объединялись на масштабах УФ-обрезания:а1(М)=а2(М)=а3(М)is defined as (mod.ar.)a'2GUT (ф-ла 1), а их значения совпадали с эксперементально измеренными значениями :ay(-1)(Mz)=98.3;a1(-1)(Mz)=3/5ay(-1)(Mz)=59.0;a2(-1)(Mz)=29,6;a3(-1)= 8,5( ф-ла 2), тогда соотношение (ф-ла 1) заменит общепринятое объединение взаимодействий , тогда можно будет построить теорию ВО на энергиях выше фундаментального масштаба М, т.е степенной закон эволюции констант связи сделает эту возможность возможность очень вероятной . Теперь теория в d-плоских дополнительных измерениях , к-рые свёрнуты в тор.Включения MSSM в многомерную теорию , требует существование доп. частиц выше масштаба мю0. Минимальное расширение состоит в том , что башня К-К-состояния имеет эффективную N=2 cуперсиметрию; с 4-х мерной точки зрнения существует векторный N=2 супермультиплет для каждой калибровочной группы ,N=2 гипермультиплет для двух хигсоновских полей и этта (n с "носом") семейств N=2 гипермультиплетов лептонов и кварков.С таким составом материи однопетлевое между низкоэнергетическими значениями каллибровочных констант и их значениями на масщтабе обрезания будет выглядеть следущим образом:а(-1)i(M)=a(-1)(Mz) -bi/2пlnM/Mz+b~i /2пlnM/мю0-bi~п(d/2-1)/d(2) Г(d/2)[M/мю0)(d)-1](ф-ла 3).Там bi=(33/5,1,-3)-обычные дляMSSM коэффицент однополевой бетта функции ,аbi~=(3/5 +4этта,-3 + 4этта,-6+4этта)-коэффициенты бетта-функций в многомерных теориях. Из уравнения (3)-становится очевидным степенная зависимость между альфа i(-1)(Mz)от М и мю0.Это степенная эволюция констант, она будет отрожать размерность констант в (D=d+4)- мерных пространствах.В данном случае объеденение взаимодействий будет наблюдаться независимо от числа дополнительных измерений d и числа кварколептонных покалений этта, к-рые распространяются за пределами браны.Для определённого значения М( при фиксированных этта и d) параметр мю0 можно будет выбрать с таким расчётом. что будет выполняться условие ур. 1 .Это нетривиальное св-во для теорий с большим измерением и выбирая dраметр мю0 можно удовлетворить условия обеих ур.Объединение происходит при значении мю0 чуть ниже значения М, а константы связи очень быстро эволюционируют выше мю0... Константа к-бровочных вз-вий в точке объединения заведомо меньше единицы аi(M)is defined as (mod.ar.)a'GUT<<1.....Т.о.для теорий с большим колличеством измерений СС( суперсимметрии) для объединения каллибровочных констант может непотребоваться!!!В некот . несуперсимметричных многомерных рассширениях СМ каллибровочные взаимодействия могут объедтняться по степенному закону....Трудности степенного :техническая проблема -картина теряет стабильность по отношениям к эффектам, появляющимся при добавлении возможных непереномируемых операторов на масштабе обрезания.А логарифмическое ,к-рое присуще MSSM , будет выглядеть чисто случайным.Вот допустим у нас( в духе теории струн)калибр. константы альфа i(-1)z распростр. в двух доп. измерениях , помимо "нашей" браны есть некая др. брана-она будет источником этих полей и там есть объединение взаимодействий:аi(-1)(Zsource)=a0(-1),i=1.2.3,ну мы будем считать , что расстояние между бранами совпадёт с размером R доп. измерений..., значение а i(-1)(Zour)=a0(-1)-сi/2п ln(|Zour-Zsource|M)~R~Mpl/M(2)[ЭТО ЕЩЁ НЕ ВСЕ "ТОНКИЕ МЕСТА"](ур,4)....При :четырёхмерная планковская единица массы: Mpl=M(MR)(d/2) где d=2 лог. член:)-сi/2пln Mpl/М(2)(ур.5)...Здесь также будет наблюдаться ускоренный процесс распада протона. В обычных теориях объединения распад протона происходит за время:тау р~1/a(2)GUTMp*(МGUT/Мр)( 4)(ур.5).Если МGUT~10(16)ГэВ -эта отценка не будет противоречить эксперементальным ограничениям стабильности протона, но если МGUT сдвинетсяк М ( т.е. несколько ТэВ[АDD-модель,там пренебрегают натяжением браны (т.е. плотностью энергии на ед. 3-хмерного объёма браны) и рассматривают компактные доп. дополнительные измерения.Но размер этих измерений необязательно должны быть микроскопическими. Растояния при , к-рых негравитационные взаимодействия перестают быть четырёхмерными опр. динамикой на бране и могут быть меньше R.Четырёхмерный закон грав. взаимодействия был экперементально подтверждён….Эта возможность помогает по-новому взглянуть на проблему иерархии, т.е. можно ответить на вопрос почему масштаю электрослабых взаимодействий так сильно оличается от планковского:Mev~1TэВ(электрослабые),Мpl~10(16)ТэВ-планковские.В многомерных теориях четырёхмерная планковская масса не является постоянной величиной.Массовый масштаб многомерного гравитационного взаимодействия М , в данном случае и будет фундаментальным параметром....])-эта оценка даст очень малое время для жизни протона....Ну вот осюда и вытикает проблема, т.е. в данном случае , ВО должно происходить на масштабе М так ,чтоб расспад протона был на много порядков подавлен по отношени к отценкам , вытекающем из соображения размерности.В более общем случае глобальные квантовые числа ( напр. лептонные и барионные)могут несохранятся при включении квантовой гравитации .При фундаментальном грав. масштабе Мpl~10(19) ГэВ отценка из соображения размерности будет аналогичнаур5, а именно :таур~1/Мр(Мpl/Мр)(4)-значит нестабильность протона из-за эффектов гравитации неопасна.Если фундоментально квантовый масштаб будет составлять несколько ТэВ,то прийдётся привлечь спец. механизмы , напр калибровочные дискертн.симметрии ( ну об этом уже не буду)ЕЩЁ РАЗ ПРЕДУПРЕЖДАЮ, ЧТО ЭТОТ ПОСТ ОЧЕНЬ ГРУБОВАТ

Blackhole - это Путин со своей челядью, а здесь речь идет об очень очень большом современном миккроскопе.