А когда в Москву приезжают наследники творчества Астрид Линдгрен? Думаю, было бы намного полезнее.

На лекции будет интересно;-))

http://www.fusion.org.uk/cls/index.html http://www.trinity.ox.ac.uk/news/Trinity_Annual_Report_2007.PDF http://jinr.ru/section.asp?sd_id=103 http://ufn.ru/ufn01/ufn01_8/Russian/r018_hist.pdf Ну , первый период иследований в УТС можно отнести на начало и середину 50-х годов. К этому периоду лидирующими установками магнитного удерживания плазмы становятся системы с тороидальным электрическим током и сильным магнитным полем -это токомаки Плазма удерживается не стенками камеры, к-рые не способны выдержать её температуру, а специально создаваемым магнитным полем. Электрический ток , к-рый протекает через плазму создаёт полоидальное поле, к-рое и необходимо для равновесия плазмы.Токамак -это есть тороидальная вакуумная камера,на к-рую намотаны катушки для создания (тороидального) магнитного поля. и из неё откачивают воздух, а затем заполняют её смесью дейтерия и трития. Затем, с помощью индуктора, в камере создают вихревое электрическое поле. Индуктор представляет собой первичную обмотку большого трансформатора, в котором камера токамака является вторичной обмоткой. Электрическое поле вызывает протекание тока и зажигание в камере плазмы.Магнитное поле сжимает протекающий через плазму ток. В результате образуется конфигурация, в которой винтовые магнитные силовые линии , как бы" обвивают"плазменный шнур. При этом шаг при вращении в тороидальном направлении не совпадает с шагом в полоидальном направлении. Магнитные линии оказываются незамкнутыми, они бесконечно много раз закручиваются вокруг тора, образуя т. н. "магнитные поверхности"тороидальной формы.Полоидальное поле, как уже говорилось, необходимо для стабильного удержания плазмы в такой системе. Так как оно создается за счет увеличения тока в индукторе, а он не может быть бесконечным, время стабильного существования плазмы в классическом токамаке ограничено. Для преодоления этого ограничения разработаны дополнительные способы поддержания тока. Для этого может быть использована инжекция в плазму ускоренных нейтральных атомов дейтерия или трития или микроволновое излучение. Кроме тороидальных катушек для управления плазменным шнуром необходимы дополнительные катушки полоидального поля. Они представляют собой кольцевые витки, вокруг вертикальной оси камеры токамака.ну , там , разумеется, нужен не только "нагрев"за счет протекания тока , чтоб " разогреть плазму"до температуры, необходимой для осуществления термоядерной реакции. Для дополнительного нагрева используется микроволновое излучение на т. н. резонансных частотах (например, совпадающих с циклотронной частотой либо электронов, либо ионов) или инжекция быстрых нейтральных атомов. Ну, а стелларатор, был изобретён Л. Спитцером в 1950 г( звёздочный?- русское название).Стелларатор — замкнутая магнитная ловушка для удержания высокотемпературной плазмы. Принципиальное отличие стелларатора от токамака заключается в том, что магнитное поле для удержания плазмы полностью создаётся внешними катушками, что, помимо прочего, и это позволяет использовать его в непрерывном режиме.Там силовые линии будут подвергаться т. н. вращательному преобразованию, в результате которого эти линии многократно обходят вдоль тора и образуют систему замкнутых вложенных друг в друга тороидальных магнитных поверхностей. Вращательное преобразование силовых линий может быть осуществлено как путём геометрической деформации тороидального соленоида (например, скручивние в восьмёрку),так и с помощью винтовых проводников, навитых на тор. Для создания такой конфигурации магнитного поля необходимо использовать катушки сложной формы, производство( это есть недостаток), к-рых достаточно в техническом плане сложным процессом. поэтому первые модели стеллараторов давали плазму с худшими параметрами, чем токамаки, поэтому распространение имено за токомаками. Ну и там, вакуумный сосудтороидальной формы (в отличие от токамака стелларатор не имеет азимутальной симметрии; магнитная поверхность , как бы сплющенного тора)откачивается до высокого вакуума и также закачиваетс смесью дейтерия и трития. Затем создается плазма и производится её нагрев. Энергия вводится в плазму при помощи электромагнитного излучения — т. н. электронного циклотронного резонанса. При достижении температур, достаточных для преодоления кулоновского отталкивания между ядрами дейтерия и трития начинаются термоядерные реакции. Тот факт, что для магнитного удержания плазмы требуется торообразный, а например не шарообразный, сосуд это связано с "Hairy ball theorem"( эта теорема утверждает что не существует непрерывного касательного векторного поля на сфере, к-рые нигде не обращаются в0) .....;-))This is famously stated as "you can't comb a hairy ball flat without creating a cowlick".Как следствие , такой теоремы, любое непрерывное отображение сферы на себя либо имеет неподвижную точку, либо отображает некоторую точку на её диаметрально противоположную. Это напрямую связано с топологическим свойством поверхности — эйлерова характеристика сферы равна 2. Ну и с другой стороны тор , "можно причесать"гладко, так как его эйлерова характеристика равна 0. При рассмотрении вектора магнитного поля как иголки становится ясно, что замкнутая магнитная поверхность может быть только поверхностью с эйлеровой характеристикой, равной нулю - в том числе торообразной.

Нейтронные звезды:-это гидростатически равновесные звёзды, вещество к-рых состоит в основном из нейтронов, эти Зв. находятся в равновесии за счёт равенства сил между гравитацией (фактор сжатия) и давлением вырожденного газа в недрах (фактор расширения) и ещё, это одна из возможных ,конечных стадий эволюции звёзд большой массы( это , такая “разновидность звёздных трупов”). НЗ-рождаются на заключительных стадиях эволюции массивны до 10 сол. масс звёзд в результате потери устойчивости и коллапса их ядер ( из более массивных Зв. рождаются ВН), этому процессу предшествует вспышка SN.Но это бывает невсегда. Возможен и другой механизм образования н. з. в ходе эволюции белых карликов в тесных двойных звездных системах. Перетекание вещества звезды-компаньона на белый карлик постепенно увеличивает массу белого карлика и по достижении критической массы (предела Чандрасекара) белый карлик превращается в н. з.. В случае, когда перетекание вещества продолжается и после образования н. з., её масса может существенно увеличиться и в результате гравитационного коллапса она может превратиться в черную дыру. Это соответствует так называемому “тихому” коллапсу.Н. з., как известно, это самые маленькие из всех известных их радиус не превышает 10 км( радиус Сол.7х10(5)км). Отношение размеров нейтронных звёзд составляет величину порядка 10(-5), но при такой небольшой величине массы нейтронных звёзд М имеют массу порядка массыСол.Мо и группируются около значения 1,4Мо, средняя плотность вещ-ва нейтронных Зв. ро=3М/ 4п R(3)г/см(3)7x10(14) г/см(3) и эта величина будет превышать стандартную ядерную плотность ( ro0=2,8х10(14) г/см(3) )в несколько раз. Поэтому н. з. условно можно представить , как большое атомное ядро размером 10 км.А в центре Зв. плотность может превышать ядерную в 10-20 раз.При таких плотностях в центре Зв. возможна конденсация пионов , гиперонов и каонов.Обсуждается также возможность образования кварков, в основном странных.такие Зв. называются странными . Тело звезды в осном состоит из коры внешней и внутренней , в к-рой происходит нейтронизация вещ-ва и ядра , также внешнего и внутреннего.Количество протонов и электронов во внутренней коре и внешней части ядра будет соствалять малую часть от количества нейтронов всего несколько процентов.нейтроны и протоны обладают сверхтекучемии сверхпроводимами св-ми.Надо также отметить , что гравитационная энергия нейтронной Зв. составляет заметную долю от энергии покоя Зв., Eg=GM(2)/R~5x10(53) эрг=0,2Мс(2).Возможность образования сверхплотных ядер у массивных звёзд Ландау предположил в сразу же после открытия нейтрона (Дж. Чедвик, 1932).Существование нейтронок было предсказано Цвике и Бааде 1934г.Нейтронки , несмотря на то , что они малы, являются самыми активными звёздами, они излучают энергию во всём диапазоне электромагнитных волн – от радиоволн до фотонов сверхвысоких энергий больше 1тэВ.а н. з. были найдены в 1967 г.Беллом и Хьюишем- это был радиопульсар,а сейчас известно около 1500 радиопульсаров.Их периоды , т.е. частота следования радиосигнала , обладают высокой стабильностью и будет наблюдаться в диапазоне от 1,5 мс до 8,5с.Высокая стабильность и малый период будут объясняться переодичности следования импульсов в результате вращения тела , имеющего малые размеры R<5x10(7) cм.А столь малыми размерами обладают нейтронные Зв.Наблюдается также постоянное увеличение периода Р радиопульсаров со временем dE/dt=( 2п) (2) (I/P(3))(dP/dt) для стандартного значения момента инерции нейтронной звезды: I=10(45) г/см(3)- это будет составлять величину порядка dE/dt~ 4*10(31) эрг/с.Но быстро вращающиеся нейтронные звёзды н.з. теряют значительно большую часть энергии , т. , н., пульсар в крабовидной туманности излучает 10(38) эрг/с.Энергия , излучаемая в радиодиапазоне , будут составлять лишь малую часть энергии 10(-6) часть.Самые мощные радиопульсары излучают так же и в других диапазонах – оптическом , рентгентовском , гамма-диапазоне.мощность излучения возрастает вместе с частотой , но всёравно остётся малой величиной по сравнению с полной теряемой энергией , ну что излучает в данном случае нейтронная звезда?Ну ,кроме радиоизлучения н.з. излучают также А) мощное рентгеновское излучение и переодического , и нерегулярного. В) гамма и рентгеновские вспышки.( Anomalous X-ray Pulsars AXP) и повторяющиеся источники мягкого гамма- излучения ( Soft Gamma Repeaters SGR). Обе объединяемые группы объединяются в один класс –это магнитары.Источниками этого вида излучения яв-ся нейтронные Зв. со сверхсильными магнитными полями . порядка10(14)-10(16) Гс/ С) постоянного рентгентовского излучения , к-рое исходят из остатков взрыва SN. D)Есть радиоспокойные NS, к-рые излучают в оптическом диапазоне.
Е) Rotating Radio Transiets- RRAT нейтронки , не работающие , как устойчивые пульсары. F) Gemeni gamma-ray source, это необычное гамма- и рнтгент- излучение типа Geminga.

При поисках ЧД важно следущее:
1) получить наблюдательные свидетельства , что у объекта нет “ твёрдой поверхности”, а имеется “ практически” горизонт событий. 2) измерить массу объекта
3) показать , что его радиус не выше rg
Критерии , необходимые для поисков , сформулированы ОТО( т.е. , согласуясь с предсказаниями ОТО , находят подходящие объекты). Это делается с помощю рентгент и ик- астономии, а также спомощью микролинзирования( длительность блеска изменения блеска далёкой Зв. будет пропорционален квадратному корню из массы грав . линзы. Микролинзирование проводят по теории ОТО, с учётом кривизны трёхмерного пространства) и интерферометрией…. Как отличить черные дыры от н. з.? Ну, например , по такому параметру , как аккреция, аккрецирующая черная дыра не должна проявлять себя как рентгеновский пульсар. У нее может наблюдаться лишь иррегулярная переменность рентгеновского излучения с характерными временами дельта t~rg/c~10(-4)c , примера в рентгеновской двойной системе Лебедь Х-1, содержащей черную дыру с массой около десяти солнечных, в состоянии, когда рентгеновская светимость понижена, а рентгеновский спектр жесткий и степенной, наблюдается быстрая иррегулярная переменность рентгеновского потока на временах порядка миллисекунды. Наблюдения, выполненные с бортов современных рентгеновских обсерваторий показали, что рентгеновские спектры аккрецирующих ЧДсистематически более жесткие, чем спектры аккрецирующих н.з., и простираются до энергий в несколько мегаэлектрон-вольт.Но строгая периодичность пульсации не есть основной признак отличия, если у нейтронки слабое мгнитное поле при аккреции на такую нейтронную звезду могут не наблюдаться регулярные пульсации , при слабом магнитном поле н.з. и несильном темпе аккреции вещества на ее поверхности могут происходить термоядерные взрывы накопленного вещества, приводящие к явлению рентгеновского барстера I типа - коротким (длительностью порядка 1-10 с) и мощным вспышкам интенсивности рентгеновского излучения, что также является характерным признаком аккрецирующей н. з., обладающей твердой поверхностью. Поскольку черная дыра не обладает твердой поверхностью, аккреция вещества на нее не должна приводить к феномену рентгеновского барстера I типа. Разумеется, отсутствие этого феномена также является лишь необходимым критерием наличия черной дыры. Т.о., могут быть сформулированы важнейшие признаки аккрецирующей черной дыры: это мощное рентгеновское излучение, большая масса (более трех солнечных), отсутствие феноменов рентгеновского пульсара или рентгеновского барстера I типа. При этом вопрос о надежном определении массы релятивистского объекта в рентгеновской двойной системе является решающим при идентификации его с черной дырой… Аккреция на молодые н.з., возможна либо при высоких значениях электромагнитного поля и/или когда у н.з. большая плотность. Аккреция оказывает влияние на эволюцию магнитного поля . Вопервых, она будет нагревать поверхность Зв., уменьшая тем самым проводимость, во вторых, будет возникать поток вещ-ва к центру SN, к-рый будет переносить поле в более глубокие слои Зв.Например, аккреция с темпом меньше 10(-14)Мо будет незначительно ускорять разпад поля. Итак, для одиночных NS –этим эффектом можно пренебречь.Аккреция может также и экранировать магнитное поле ( Бисантов- Коган и Комберг). Для реализации такокого механизма в слое вещ-ва над магнитным полем должны быть подавлены неустойчивости.Возможен также механизм , при к-ром поле из ядра NS “ выпихивается” в кору за счёт вращения или архимедовой силы и затухает там же за сёт омических потерь… Аккреция на одиночные объекты будет отличаться от аккреции в ТДС, во-первых там будет отсутствовать орбитальный момент , во вторых темп аккреции будет невелик , при аккреции Бонди(одиночная NS, аккретирующае вещ-во межзвёздной среды) , NS- может иметь светимость порядка 10(32)эрг/с. Если NS будет находится в плотном молекулярном облаке , то светимость может существенно возрасти.Запишем темп аккреции так: М= сигма ро бесконечность vбесконечность . В случае сферической аккреции радиус грав. захвата будет равен : RG=(2G M)/cs(2) ,сs-это скорость звука в межзвёздной среде(МСЗ) вдали от NS и М= 4п RG(2) ро бесконечность cs экспонент. сs(-3).Есть сильная зависимость аккреции от тем-ры и поэтому вопрос прогрева МЗС излучением НЗ очень важен.Прогрев аккрецию не останавливает.В случае цилиндрической аккреции ( v бесконечность >cs) изменяется ф-ла радиусагравитационного захвата : RG=(2G M)/(cs(2)+ v бесконечность(2)) и ,т.о.,для темпа аккреции будет:М=кп((2GM)(2)/ (cs(2)+ v бесконечность(2))) x ро бесконечность, коэффициэнт пропорциональности к , зависит от скорости вращения NS, будем для простоты считать его равным единице, надо сказать, что точные аналитические решения в данном случае отсутствуют. Наиболее эффективно процесс образования АД будет происходить в ТДС, когда одна из звёзд превращается в компактный релятивиский объект ( будь то белый карлик, ВН или нейтронная Зв.), а другая заполняет свою полость Роша , через точку Лагранжа ( L1) вещ-во покидает нормальную оптическую звезду и оказывается в области Роша компактного объекта , а блогодоря наличию углового момента газ не падает сразу , а образует вращающеесявокруг Зв. кольцо, к-рое из-за перпеноса момента может расплываться в АД.Газовая струя , истекающая из оптической Зв. через точку Лагранжа , ударяет в диск с выделением большого кол-ва энергии( hot spot). Компактные объекты имеют следущие радиусы: 1)Для ВН :RBH=Rg=2GM1/c(2);
2) For NS: R NS~(1:2)x10(6) см
3) радиусы белых карликов примерно в 100 раз меньше радиуса Сол.Если релятивиская зв. не обладает магнитным полем , то можно считать что внутренняя граница АД – r1- простирается до поверхности Зв.Магнитное поле может разрушить аккреционный диск(АД) на расстоянии существенно превышающий радиус аккрецирующего объекта . магнитные поля у нейтронных звёзд могут достигать до 10(12) Гс.Диск будет разрушаться магнитным полем нейтронной Зв . уже на расстоянии альвеновского радиуса r1 около 10(8): 10(9) см (Прингл и Рис).Значение радиуса внешней границы аккреционного диска R – будет определяться параметрами двойной системы , прежде всего орбитальным периодом Р и массой оптической зв. М2, а также темпом потери её массы , а ещё процессами , к-рые будут происходить в АД.Вследствии большого различия физ. процессов в ТДС могут встречаться любые ситуации , тогда АД может занять всю полость Роша компактного объекта .А расстояния между компанентами могут лежать в широком диапазоне 0,2(<)= a/Ro(<)~2000.Аккреторы замагниченных нейтронных Зв., к-рые находятся на стадии аккреции . Допустим у нас рентгеновские пульсары ( источники ренгеновского излучения ) и/ или рентгеновские барстеры ( источники переменного периодического излучения), во всяком случае речь сейчас пойдёт о них . У ренгентовских источников наблюдаются сложное временное поведение блеска : выделяю периодические, квазипериодические и случайные изменения( тому будут виной очень разные причины).Известно несколько десятков рентгеновских пульсаров , среди к-рых будут наблюдаться , как системы с массивными ОВ , так и с красными карликами и гигантами.Первичным компанентом является вращающаяся нейтронная Зв. с сильным магнитным полем 10(12)Гс. Конвективные движения и быстрое вращение могут привести к появлению полей вплоть до 10(16)Гс- эти объекты будут уже называться магнитарами …Отличительной особенностью рентгеновских пульсаров будет являться периодическое рентгеновское излучение .

Релятивистские объекты ,как уже говорилось рождаются на заключительных стадиях эволюции массивных звёзд до10Мо в результате потери устойчивости и коллапса их ядер , а из более массивных зв. рождаются ВН. Это может произойти в резельтате взрыва SN .Ещё можно в качестве примера привести механизм образования н.з. в следствии эволюции белых карликов в ТДС.Перетекание вещества от звезды компаньёна на белый карлик постепенно увеличивает массу б.к. и по достижению предела Чандрасекара б.к. превращается в н.з.,а если вещество продолжает перетекать,масса н.з. существенно увеличивается и в результате коллапса образуется вн .з. можно различить атмосферу ,это тонкий слой плазмы ,там формируется спектр теплового и электромагнитного излучения .Геометрическая толщина атмосферы у горячих н.з. несколько см,до нескольо мм у холодных, а у остывших,мёртвых нейтронок её совсем нет . Характерный размер нейтронной звезды 10 - 15 км.По некот. моделям химическая составлющая атмосферы н.з. это “смесь с солнечным составом” водород , гелий, железо, и т.н. , “Si-ashes”( пепел из кремня, это вещ-во может выпвдать на поверхность н.з. при аккреции) .Наличие любой рассеивающей атмосферы делает спектр излучения более жёстким.Результаты , получаемые для тяжёлых элементов и солнечно хим. состава отличаются от чернотельного спектра на 20-30%. Сильные отличия может показать , только Не и Н –атмосферы.В процессе остывания в коре н.з. образуется неравновесный слой и в нём аккумулируется запас энергии до 10(48)эрг.Неравновестность создаётся в большом избытке нейтронов , это приводит к появлению сверхтяжёлых ядер вблизи границы устойчивости Qm=0 и наличию свободных нейтронов. Медленная эволюция неравновесного слоя за счёт диффузии нейтронов вглубь н.з.”несёт ответственность”за большую продолжительность рентгентовской светимости ( около 10(4) лет).”Звездотрясения” и скачки периода , приводят к выносу неравновесного вещ-ва наружу , взрывному выделению энергии и,возможно,у- вспышкам Хоть , состав и уранение состояния и хим состав ядра н.з. достоверно пока неизвестен, а он играет важную роль в эволюции н.з., было высказано множество предположений( гипотез) , не одно из к-рых пока нельзя ни доказать с высокой степенью достоверности , ни опровергнуть.Тут , как раз будет несколько гипотез: В настоящее время общепринята следущаяя картина строения н.з.: 1)Кора н.з состоит из внутренней(Аen) и внешней частей (Ае) частей .Ае фаза в основном состоит из ядер Fe(56) и вырожденного газа свободных электронов . Из-за взаимного электростатического отталкивания ядра железа образует объёмноцентрированную кристаллическую решётку , таким образом у н.з. внешняя часть коры твёрдая . Плотность вещ-ва в Ае –фазе меняется от 10(4) до 4х10(11) г/см(3). В Аеn фазе содержаться содержатся все более обогащённые нейтронами ядра , образующие другую кристаллическую решётку , вырожденные газы свободных релятивиских электронов и свободные нейтроны. Плотность вещ-ва в Аеn- фазе изменяется от 4,3х 10(11) до 2,410(14) г/см(3). Общая толщина коры может быть до нескольких км. 2) При плотностях больше ядерных или порядка ядерных :ро~2.8*10(14) , ядра разрушаются и образуется , т.н. , npe -фаза , к-рая представляет собой нейтронную , протонную и электронную жидкость . При плотностях порядка 10(15)г/см(3) в центральной области н.з. образуются гипероны и мюоны. Строение н.з.Атмосфера н.з. это тонкий слой плазмы у горячих н.з. он простирается на несколко см , у более холодных толщина его в несколько мм, у очень холодных атмосферы нет вовсе. Атмосфера Н.з. имеет крайне малую геометрическую толщину, особенно по сравнению с атмосферой обычных Зв., позволяющая всегда пользоваться только плоско-параллельной геометрией и предположение о гидростатическом равновесии , такж же , с высокой точностью выполняются также ионизационное и локальное термодинамическое равновесие- это первая группа факторов.Ко второй группе факторов можно отнести худшая изученность рентгеновских спектров атомов по сравнению с оптическими , неопределённость хим. состава атмосфер н.з., наличие у н.з. сильного магнитного поля. Геометрически тонкий в несколько см или мм наружний слой вещ-ва н.з. существенно влияет на спектр излучаемого Зв. излучения . Изучение атмосфер н.з. началось относительно недавно. Характерный размер нейтронной звезды 10 - 15 км.Структура н. з. массой 1,5 Мо и радиусом 16 км: I - тонкий внешний слой из плотно упакованных атомов.Далее идут слои II и III ядра расположены в виде объемно-центрированной кубической решетки. Область IV состоит в основном из нейтронов. В области V вещество может состоять из пионов и гиперонов, образуя адронную сердцевину нейтронной звезды. Отдельные детали строения нейтронной звезды в настоящее время уточняются. Внешнему ядру отвечает плотность 0,5ро<po<2po и толщина несколько км ,вещество состаит из нейтронов и небльшой незначительной примеси протонов ,всего несколько % по числу частиц и электронов .Состав вещ-ва определяется степнью электронейтральностью плазмы и бета равновесием по отношению к реакциям <p>n.--.>p+nue, p.--.>n+nu’e ;nu и nu’(nu этоню) нейтрино и антинейтрино.Электронейтральность требует равенства протонной и электронной концентрации:np=ne.Бета равновесие устанавливает связь между хим. потенциалом частиц :mu n=mup +mue,но химический потенциал опускается,из-за УРКА процесса.Все компанеты npe cильно вырождены .Электроны образуют почти идеальный релятивиский ферми-газ,а нейтроны и протоны в силу взаимодействия посредством ядерных сил,сильно неидеальную и нерелятивистскую ферми жидкость.При использовании описание ферми жидкости используется формалим квазичастиц .Фермевский импульс :pFj=h(3п(2)nj)(2/3),aпоэтому из условия электронейтральности будет вытекать равенство фермионовских импульсов pFp=pFe согласн согласно расчётам при плотности вещ-ва приблизительно равной ядерной хим. потенциал нейтронов и электронов mue~mun~60-100МэВ,а у протонов значительно ниже mup~3-6МэВ.С ростом плотности фермиевские энергии частиц растут из-за этого в вещ-ве могут рождаться новые частицы,прежде всего мюоны,они,как и электроны рождают почти идеальный релятивиский газ.Сво-ва коры нейтронки можно описать проверенными микроскопическими теориями,а вот ядро составляет сложность.Это потому,что квантовая теория сверхядерной плотности пока ещё не построена.Внутр. строение н.з.(радиальное распределение плотности , температуры и др. параметров ) определяется зависимостью давления холодного вещ-ва от плотности ро,т.е. Ур. состояния при нулевой тем-ре , а так же с учётом гидростатического равновесия , с учётом эффетов ОТО( более реалистичные модели).Без учётов эффектов ОТО и в предположении,что ро определяется при любых плотностях вырожденным газом невзаимодействующих нейтронов масса н.з. была бы ограничена только пределом Чандрасекара,максимальная масса соответствовала бы бесконечной центральной плотности …Ур. состояния делятся на “мягкие” и “жёсткие”,жёсткие Ур.состояния будут иметь большее давление при одинаковой плотности ,так же для них характерна большая масса и радиус н.з. при меньшей плотности вещ-ва в центре ,основные неопределённости будут возникать при болшей массе н.з.а почему? Ну одна из причин может заключаться в том,что когда плотность превысит ядерную возможны различные фазовые переходы: 1)Кристаллизация ядерной жидкости
2)Пионная конденсация
3) Переход в кварк-глюонную плазму
”Мягкие” Ур. состояния при ро~4po, основаны на межнуклоном потенциале с мягким отталкивательным кором,даёт на порядок меньше давление… Хоть , состав и уранение состояния и хим состав ядра н.з. достоверно пока неизвестен, а он играет важную роль в эволюции н.з., было высказано множество предположений( гипотез) , не одно из к-рых пока нельзя ни доказать с высокой степенью достоверности , ни опровергнуть.Тут , как раз будет несколько гипотез: 1) Происходит гиперонизация вещ-ва рождаются Сигма- большая и лямда- гипероны.Относительные концентрации р и е могут стать настолько высокими , что разрешаются мощные реакции излучения нейтрино в прямом урка-процессе: Урка- процессы прямые.Прямые урка- процессы очень мощныйисточник нейтрино : Это обычные процессы бета-распада и бета-захвата, проходящие в веществе ядра НЗ, механизм испускания электронных нейтрино нюе(ve)и нюе ~ (v~e) звездным веществом при бета-взаимодействии электронов и позитронов с атомными ядрами (см. Бета-процессы).: n---.>p+ e+ v~e, p+e--.> n+ ve, n+e--.>p+ v~e(1) реакции захвата и распада идут с одинаковой скоростью.Для того, чтоб бета реакции могли выполнятся надо, что было соблюдёно” условие треугольника” :pF n(<)=pF e+ pF p, это правило выходит из закона сохранения имульса частиц . В идеальном газе вырожденных нуклонов и электронов это условие никогда не выполняется . В уравнениях состояния при высоких плотностях данные реакции становятся возможными. В осн. варианте У.-п. ядро захватывает электрон с испусканием нейтрино , превращаясь в неустойчивое ядро, к-рое затем испускает электрон и антинейтрино и вновь возвращается в исходное состояние. Энергия неустойчивого ядра выше, чем энергия системы из устойчивого ядра плюс свободный электрон на величину кинетич. энергии электрона, к-рая берется из энергии теплового движения вещества звезды. Конечным результатом процесса явл. превращение кинетич. энергии захватываемых электронов в энергию пар нейтрино-антинейтрино, к-рые свободно уходят из звезды. При более высоких темп-рах, когда в больших количествах в равновесии присутствуют электрон-позитронные пары, возникает возможность обобщенного У.-п. с включением процессов захвата позитронов. Это существенно ускорит остывание н.з. В этом случае нейтринная светимость увеличиться в 5-6 раз выше , чем при стандартной модели остывания нейтронной Зв., к-рая происходит в результате модиффицировнного урка- процесса. 2) По второй гипотезе в плотном вещ-ве образуется пионный конденсат.Он смягчает уравнения состояния и усиливает нейтринную светимость н.з. и тогда прямой урка процесс тоже делается разрешённый.Но во многих современных моделях , пионный конденсат оказывается подавленным. 3) В вещ-ве происходит фазовый переход к странной материи – плазме , состоящей из почти свободных u,d,s кварков с небольшой примесью электронов. При этом нейтринная светимость тоже увеличится. 4) Появляется каонный конденсат в сверхплотном вещ-ве.

ЧТО ТАКОЕ “СИЛЬНЫЕ МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ”?:-

Сильные магнитные поля удерживают в термоизоляции термоядерную плазму . Магнитное поле будет считаться очень сильным в том случае , когда эффект , вызываемый приложенным полем , сильно изменяет св-ва вещ-ва, например теплопроводность ,электропроводность диффузию и.т.д. Так действие магнитного поля на ферромагнетик – это коллективный эффект , он зависит от большого числа от плотности элементарных магнитных моментов в ферромагнетике . Ну, а ,например , степень влияния магнитного поля на транспортный коэффициенты плазмы будет зависеть от отношения частоты столкновения электронов к ларморовской частоте вращения электрона в магнитном поле.: we=eB/mec=1.76*10(7)B.Для плазмы магнитное поле будет сильным ,если нюe/омега малое е<<1. Частота стиолкновений электрона в полностью ионизированной плазме ve=(4 s.r.f2пe(4)Z(2)niA)/(3 s.r.fme T0(3/2))=2,85*10(-5) (Аzni)/(10 T0(3/2)),здесь Z-заряд иона , А- кулоновский логорифм и получим условие для сильного магнитного поля В>>1,6*10(-12) (Аzni)/(10 T0(3/2)), температура будет выражаться в электровольтах , магнитное поле в Гс, а плотность либо в соотношении гр н/ см(3) или , так: гсм(-3), ну и для типичного случая ( параметры лабораторной термоядерной плазмы плазмы, т,е. n~10(16)1/см(3) ,Т ~5кэВ), “ силным ” будут магнитные поля порядка 10кГс, а для космической межзвёздной плазмы:и 1Гс- является уже очень сильным , но в рамках классической физики нельзя дать классификацию магнитных полей.Эту классификацию можно получить только в квантовой физике.Это следует из сравнения энергии магнитного момента : мю В= (eh/2mec)B c характерной энергией частицы или системы . магнитное поле , к-рое влияет на ориентацию спинов электронов или атомов в газе имеют температуру Т, этоопределяется условием : мю В >>kвT, или В >>1,49*10(4)Т|К|Гс[ неравенство 1]. Магнитное поле ,где энергия магнитного момента мюВ> характерной энергии связи атома или молекулы , порядка Ry=me e(4)/2h(2), , по-другому обладают индукцией :В >В9 =( me e(3)c)/h(3)=2.35 10(9) Гс[ неравенство 2]- это существенно изменит их энергию связи и энергию ионизации . Если магнитное поле таково , что радиус электронной орбиты в нижней зоне Ландау ро=( he/eB)(1/2) меньше , чем комптоновская длина электрона или , по-другому, выполняется условие : мюВ >mec(2),B>B13=4,4*10(13)Гс, тогда существенными становятся релятивиские эффекты . Магнитное поле B>B13 сильно влияет на распространение электромагнитных волн в ваккуме , тогда вакуум может поляризоваться, а электродинамика в таких полях делается уже нелинейной.Релятивиские эффекты в магнитных полях B>B13(B>10(13)Гс), в частности влияние на бета распад и на обратный бета распад ( захват электронов ядром).. существенно и интересно влияние такого поля на поток нейтрино , к-рый излучается н.з..В13=а(-2)В9, где а=е(2)/ hc-это постоянная тонкойструктуры . На поверхности н.з. выполняется [ неравенство 2], в таком магнитном поле расстояние между уровнями Ландау намного больше , чем энергия кулоновского взаимодействия электрона с ядром атома . Электронные оболочки атомов при этом полностью перестраиваются , и атомы , как раз преобретают формы тонких трубочек, они вытягиваются вдоль магнитного поля , с электронными спинами , ориентированными строго против магнитного поля.Это приводит к появлению вещ-ва с совершенно новыми и необычными св-ми.В зависимости от квантового состояния атома , основного или слабовозбуждённого , межатомное взаимодействие или слабое , так , что будет образовываться бозе- конденсат и переходит в сверхтекучее состояние , или наоборот , сильное и тогда образуются длинные полимерные молекулярные цепочки и кристаллы с большой энергией связи..Бозе кондесация , в принципе , может быть возможным ( может начаться) для спин-поляризованного водорода при выполнении условия из[ неравенства 1], это может стать реальным и для лабораторных условий , для полей порядка в несколько Тесла при темре меньше или раной 1К, но этот газ спин-поляризованных атомов водорода термодинамически неустойчив относительно рекомбинации с образованием мол-л водрода, энергия связи (4,6эВ)к-рой очень большая по сравнеию с мю В и поэтому , в данном случае бозе-кондесация спин-поляризованного водрода возможна только при достаточно большой плотности и очень низкой тем-ре ( экситоны в “ земных условиях”,для них условие в сильных магнитных поях такое: В >>Вех= (meff(2) e(3)c/ эпсилон (2) h(3),а значение сверхсильного магнитного поля зависит от св-в полупровдника, из-за увеличения энергии связи между экситонами и уменьшения взаимодействия между ними , жидкость экситонов приобретёт св-ва почти идеального бозе-кондесата ( бозе –газа), станет реальной и сверхтекучесть экситонной жидкости, в сильном магнитном поле бозе-кондесация экзитонов возможна при плотности экс. газа в В/Вех ln(B/Bex) раз больше , чем соответсвующая плотность при полном отсутствии магнитного поля( а0(-3)- а0- это Боровский радиус экситона,ну об этом давайте не будем, ладно? Многое ещё опущено,там всё намного круче и нтересней).

ЭЛЕКТРОДИНАМИКА

Будуче искривлённым, пространство- время изменяет характер взаимодействия между электромагнитным полем и заряженными частицами , такова ситуация в окресности ВН и нейтронных звёзд( особенно вращающихся пульсаров и магнитаров).Нарушается также закон о сохранении полных 4-импульса Рх+Рох и момента импульса М+Мо из-за передачи их грав. полю . В частности возможна прямая трансформация эл.-магн. волн в гравитационные и непосредственное гравитационное излучение.Эти пояля очень важны для протекания астрофизических процессов.Очень соблазнительна и общераспрстранена идея об универсальном механизме магнитных полей ,это из-за повсеместности магитных полей,ну ,например динамо механизм( ну здесь идёт обощение;-)) нейтронки чд,поэтому и детали будут опущены и ограниченное число предположений будет рассмотрено), как всем известно для работы динамо-механизма обязательно,чтоб движение плазмы, к-рые необладают большой симметрией,такие движения очень часто встречаются(не рамммотрю ограничения динамо, , как,пример”запрет динамо”, при двумерном движении), большинство решений, пригодных для сравнения с наблюдаемыми основаны на линейном приближении, где движения “заданное” и не подвержено влиянию поля…. ЭЛЕКТРОДИНАМИКОЙ В СИЛЬНО ИСКРИВЛЁННОМ ПРОСТРАНСТВЕ, К-РОЕ ОБРАЗУЕТСЯ ВБЛИЗИ ВН: Во время грав. коллапса магнитное вмороженное магнитное поле , коллапсирующей Зв., полностью исчезает, но магнитное поле у ВН обрзазуется в результате, например , перетекания вещ-ва с магнитного спутника( н.з., например) или вследствии перетекания вещ-ва из пространства. Внешнее однородное магнитное поле оказывает существенное влияние на квантовые процессы ВН. Горизонт событий ВН ведёт себя , как проводящая электричество поверхность(внешнее проявление электропроводности тела в плоском пространстве –времени ).Если поднести положительный заряд к металлической сфере , то свободные электроны на металлической поверхности будут смещаться относительно ионов под действием кулоновских электрические силы.В результате силовые линии электрического поля в другое место будет передвигаться с некоторым запаздыванием.Запаздывание определяется сопротивлением металлической сферы, если заряженное тело будет находиться вблизи от невращающейся ВН , то будет сходство сходство между картиной силовых линий в окресности ВН и аналогичной картиной вблизи металлической сферы в плоском пространстве-времени.Хоть ривизна пространства- времени будет искажать силовые линии, всё таки будет выглядеть так, как будто поле заряда поляризует горизонт.Если перемещать заряд параллельно горизонту дыры в другое положение, то и конфигурация силовых линий будет устанавливаться в новом положении с некоторым запаздыванием.Это будет определяться конечным временем распространения эл-магн. сигналов, это можно рассматривать , как “сопротивлением горизонта”.Короче , нужно сказать, что горизонт событий ведёт себя, как проводящая сфера с поверхностным сопротивлением : Rн=4п~377Ом.Мембранная парадигма позволит понять поведение вращающейся ВН, к-рая взаимодействует с заряженной плазмой. Мембранная парадигма позволит понять поведение вращающейся ВН, к-рая взаимодействует с заряженной плазмой( динамомашина). Если вращающаяся ВН погружена во внешнее магнитное поле , то в её окрестностях будет возникать мощное электрическое поле. В случае быстро вращающейся замагниченной ВН( это понятие немного некорректно , все ВН вращаются , но очень медленно) эл. поле вблизи её края , может создать колоссальную разность потенциалов между полюсами ВН и её экватором: дельта V~(a/M)*(M/10(9)Mo)*(В/10(4)Гс)*10(20)В…. Наиболее общим яв-ся семейство асимтотически плоских решений системы уравнений Э.- Максвелла, к-рые обладают несингулярным горизонтом событий , это совпадает с семейством Керра-Ньюмена. Там , как уже говорилось , есть только 3- параметра. M- это масса , Q- электрический заряд , а= J/M –есть прааметр вращения ВН и 4- потенциал электромагнитного поля… ГЕНЕРАЦИЯ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ ПУЛЬСАРАМИ.Общепринятым механизмом генерации магнитных полей в сверхплотных Зв. считается механизм сжатия Зв. с первоначальным сохранением первоначального магнитного потока( во всяком случае,это многие авторы называют в,как ключевой механизм или ,на “чёрный случай”-дежурный) , а сохранение магнитного потока обеспечивается “вмороженностью” магнитных силовых линий ,это вызвано очень большой проводимостью вещ-ва н.з.магнитное сжатие будет расти при изотропном сжатии обычной звезды пропорционально r(2) или ро(2/3), здесm- r –некоторый срединный радиус , а ро –это плотность зв. Отсюда для начальной поля В~1Гс при начальном значении r~3х10(10)см, можно получить поле В~10(8)Гс и ро~10(12)г/см(3), начальное поле в магнитной звезде достигает 10(4)Гс, а в нейтронной Зв это значение будет достигать до 10(14)Гс у пульсарв и до 10(18) Гс у магнитара.А вот масса звезды( как можно предположить) меняться не будет, т.е. , можно считать , что ро r(3)= const, но это если не учитывать динамики процесса сжатия . В нормальной звезде , когда она взрывается после превращения в нову, будет возникать неизбежная турбулетное движение вещ-ва, к-рое приводит к резкому уменьшению электрической проводимости вещ-ва сигма и это приводит к нарушению “вмороженности ” поля и ещё при взрыве SN может быть также выброшена и часть вещ-ва вместе с сопутствующим ему магнитным полем.Это приводит к уменьшению магнитного поля ( вплоть до сведения его к нулю), поэтому логичней предположить другие механизмы генерации магнитных полей в н.з., к-рые с коллапсом не связанны, в частности ферромагнеизм нейтронов и эффекты магнитной и термо неустойчивостей, а также генерацией магнитного поля н.з. свертекучими протонными токами , этот механизм может быть обусловлен ,так же и “ эффектом увеличения” свертекучих протнов свертекучими нейтронами это приводит к возникновению магнитных поле порядка 10(12)Гс( 10(8-12) Гс-это радиотихие , молодые н.з.). Обычно дипольный показатель поля вне н.з. играет важную роль , это может играть роль , только в том случе есл бы н.з. окружал полный вакуум, но если в магнитосфере н.з. или в волновой зоне присутствует достаточное кол-во плотной плазмы , то характер поля может существенно измениться( но давайте немного ситуацию идеализруем, чтоб проще было писать).Пусть наша н.з. в начале окружена только физ. вакуумом, в этом случае будет известно точное решение поля вращающейся н.з., и , как в случае,если ещё предположить, что речь идёт о точном магнитном диполе и тогда когда речь пойдёт о точном магнитном диполе , так и для реалистичной модели.( Это ещё можно представить себе, как идеально проводящую вращающуся однородно намагниченную сферу).Дипольный магнитный Зв. момент m удобней всего раскладывать на составляющую m|| вдоль оси вращения омега большая и на перпендикулярную к оси вращения составляющую m+.Hy, m|| можно считать неизменной , а диполь m+ вращается и значит , что “излучает”.Независимо от деталей структуры поля вблизи ( ближняя зона) от н.з. и её поверхности , в “волновой зоне” r>>^0, здесь^0=2пс/ омега бльшая поле убывает по закону 1/r полная мощность магнитно-дипольного излучения будет равна : Lm=2/3 m+(2) омега большая (4)с(3) и мощность эта будет черпаться из уменьшения кинетической энергии вращения н.з.( это с отсутствием учёта др. потерь):К= Iомега большая (2)/2: dK/dt=I омега большая омега большая ‘=-2/3 m+(2) омега большая (4)/с(3) и : омега большая=омега большая0[1+(t+Tm)] Tm=3c(3)I( 4m+(2) омега большая0(2), время t – отсчитывается от момента омега большая= омега большая 0. Поле магнитного диполя В=Н=2m/r(3),это на магнитном полюсе , а мгнитном экваторе Н=-m/r(3), разумеется это всё справедливо для н.з. в вакууме, и ещё в том случае , когда пренебрегают грав. излучением , а при учёте грав. излучения в правую часть добовляют – Lg и получают:-Lg=-(G/45)D+(2)( омега большая(6)/с(5)~-(6G/c(5)I(2) эпсилон омега большая (6).Ну 45- это модель с наклонным ротором( на 45о), эпсилон –элиптичность , D+ автоматически появляется под действием несимметричного относительно оси вращения.При наличие у н.з. внутреннего сильного тороидального поля( магнитары) мощность гравитационного излучения может достигнуть Lg~10(38) эрг/ с, прада это , чаще всего считают маловероятным при внешнем полоидальном поле, но всё таки тоже , где-то возможно. Совместное вращение н.з. и плазмы в её магнитосфере невозможны для расстояния превышающего радиуса н.з. от оси её вращения : rc=c/ омега большая(2)=4,8х10(9)Р сек см, это потому , что при совместном твердотельном вращении при r=rc v=c, концентрации нерелятивистких электронов в магнитосфере :Hc(2)/8п~тлТ, n=ne>400/kT~4x10(12) cм(-3) и при Т~10(6)К или для релятивиских , n=nr>4x10(7)cм(-3) при kT~E~10(-5) эрг или 10МэВ, отсюда можно увидеть , что магнитное поле короткопериодичных пульсаров может увлекать довольно плотную плазму даже на расстоянии r~rc, но ( тут речь даже не идёт о долгопериодичных пульсарах) увлечение плазмы может прекратиться в любой момент, даже , когда r<<rc, т.о., r с –есть максимально характерное расстояние для пульсаров.Этот вывод согласуется с отценкой максимального размера l-излучающей области пульсара.Имульсы с длительностью сигма Р должны исходить из области l<c сигма Р, в противном случае импуль сильно размывается…. Магнитное поле выше 10(11)Гс- может существенно повлиять на остывание н.з.Потому , что меняет теплопроводность н.з.

Сверхтекучесть( сверхпроводимость)

http://ufn.ru/ufn75/ufn75_3/Russian/r753e.pdf http://ufn.ru/ufn05/ufn05_2/Russian/r052e.pdf http://ufn.ru/ufn04/ufn04_11/Russian/nob0411c_r.pdf ( здесь подробности, к-рые мне напостить не удастся).Ну, а здесь будет сверхтекучесть ( сверхпроводимость)- просто обощённые сведения. Сверхпроводимость(сверхтекучесть), свойство многих проводников, состоящее в том, что их электрическое сопротивление скачком падает до нуля при охлаждении ниже определённой критической температуры Тк, характерной для данного материала. Сверхпроводящее состояние физики называют макроскопическим квантово-механическим состоянием. Квантовая механика, к-рой обычно пользуются для описания поведения вещества в микроскопическом масштабе, здесь применяется в макроскопическом масштабе. Именно то обстоятельство, что квантовая механика здесь позволяет объяснить макроскопические свойства вещества, и делает сверхпроводимость столь интересным явлением. Скачкообразное исчезновение сопротивления при понижении температуры впервые наблюдал X. Камерлинг-Оннес на ртути , при Т = 4,15 К происходил переход в новое состояние, это было названо сверхпроводящее состояние. Позже обнаружилось,что электрическое сопротивление ртути ( тогда исследовли ртуть) восстанавливается при включении достаточно сильного магнитного поля (его называют критическим магнитным полем Нк). Измерения показали, что падение сопротивления до нуля происходит на протяжении очень узкого, но конечного интервала температур.Если образцы чистые,то ширина интервала будет составлять 10(-3)К) и будет возрастать при наличии примесей и других дефектов структуры.Довольно убедительно отсутсвие сопротивления в сверхпроводящем состоянии демонстрируется опытами, где в сверхпроводящем кольце возбуждается ток, практически не затухающий с течением времени. И конечно сверхпроводник не является просто идеальным проводником, как это считалось ещё в течение более чем 20 лет после открытия С. Существование значительно более глубокого различия между нормальным и сверхпроводящим состояниями металла стало очевидным, после того как нем. физики В. Мейснер и Р. Оксенфельд ( начало 30ггХХ века) установили, что слабое магнитное поле не проникает в глубь сверхпроводника. Особенно важно, что это имеет место независимо от того, было ли поле включено до или после перехода металла в сверхпроводящее состояние. В отличие от этого, идеальный проводник (т. е. проводник с исчезающе малым сопротивлением) должен захватывать пронизывающий его магнитный поток…. Магнитный поток – это совокупность магнитных силовых линий, образующих магнитное поле.…Совокупность экспериментальных фактов о С. убедительно показывает, что при охлаждении ниже Тк проводник переходит в новое состояние, качественно отличающееся от нормального. Исследуя различные возможности объяснения свойств сверхпроводника, особенно эффекта Мейснера, немецкие учёные, работавшие в Англии, Г. и Ф. Лондоны (начало 30гг прошлого столетия) пришли к заключению, что сверхпроводящее состояние является макроскопическим квантовым состоянием металла. После открытия эффекта Мейсснера стало ясно , что сверхпроводник ( например,металл) может рассматриваться , как в нормальном и в сверхпроводящем состоянии как две фазы в термадинамическом смысле этого понятия . В результате пришли к двухжиткостному подходу СП…. Соотношение к-рое это вырожает: Fn0(T)-Fs0(T)= Hem(T)/8п(Ур,1), здесь :Fn0 и Fs0- это есть плотности свободной энергии ( при отсутствии поля ), а Неm-это критическое магнитное поле , разрушающее сверхпроводимость . Дифференцирование этого выражения по Т приводит к выражениям для разностей энтропии и теплоёмкости. В согласии с двухжидкостной картиной полная плотность электрического тока в сверхпроводнике : j =js+jn(Ур.2)- гдеjs и jn- плотности сверхпроводящего и нормального токов( последний по сути неотличается от тока в нормальном проводнике), в локальном приближении : jn= сигма n (Т)Е(ур3), Е- это напряжённость электрического поля , а сигма n- проводимость “нормальной части” электронной жидкости иногда для простоты обозначают jn=0. Далее,Лондоны предложили для js уравнение ( оно называется Ур. Лондонов): rot(^js)=-1/Hc,(Ур.4)
дельта большая(^js)/дельта большая t=E(Ур.5), ^-это некоторая постоянная , а напряжённость магнитного поля Н не отличается от магнитной индукции В. Можно прийти к этим уравнениям исходя из уравнений гидродинамики для проводящей жидкости состоящей из частиц с зарядом е и массой m , имеющих скорость vs(r,t): дельта большая vs/ дельта большая t=-(vs лапласиан)vs+(e/m)E+(e/mc)[vsH]=(e/m)E- лапласиан(vs(2)/2)[vs( rot vs+(e/mc)H](Ур.6), ну это Ур. могло бы отвечать идеальной сверхпроводимости когда нет никакого магнитного поля., это вступает в полное противоречие с эффектом Мейсснера , поэтому Лондоны дополнили это условием : rot vs+(e/mc)H=0- это условие для безвихревого движения для заряженной жидкости.Затем ,надо написать: js=ens vs, ns- это концентрация зарядов при ns= const получим (Ур.7): ^=m/ens, a Ур.6 перейдёт в Ур.5. При таком подходе происходит постулирование основного Ур(ур4) Лондонов, это условие может носить квантовый характер и это можно также получить из макротеории сверхпроводимости и из микротеории сверхпроводимости , а она в близи критической температуры Тс может перейти в макротеорию сверхпроводимости .Уравнение Лондонов (4) совместно с ур. Максвелла: rotH=4п js/c(Ур.8) и при ^= const может привести к уравнениям : дельта Н-(1/ сигма(2))Н=0, дельта js-(1/ сигма(2))js=0(yp.9)
сигма(2)=mc(2)/4пе(2) ns(yp.10) из ур.9 следует , что магнитное поле Н при js затухают вглубь сверхпроводника экспоненциально ,т.е., нпр., вблизи плоской границы в параллельном ему поле Н=-Ноехр(-z/сигма), z- это расстояние до границы- , т.е., здесь представлялся эффект Мейсснера.На основе этого представления они создали феноменологическую теорию, объясняющую поведение сверхпроводников в слабом магнитном поле — эффект Мейснера(выталкивание магнитного поля из сверхпроводящего образца,т.е, в присутствии внешнего магнитного поля такой образец ведёт себя как идеальный диамагнетик той же формы с магнитной восприимчивостью х=-1/4п) и отсутствие сопротивления. Ур,Лондонов сохраняет свою актуальность в настоящее время , но только в слабом магнитном полеН<<Не(Не- соответственно некое критическое значение магнитного поля)..Но ур. Лондона могут считаться несправедливыми в условиях нелокальной связи тока с полем….А для простоты понимания ситуации (хоть, совсем необязательн считать , этот случай будет именно”нашим”) можно рассмотреть <b/>фазовый переход в сверхпроводящее состояние в отсутствии магнитного поля.Прямые измерения теплоёмкости сверхпроводников при Н = 0 показывают, что при понижении температуры теплоёмкость в точке перехода Тк испытывает скачок до величины, к-рая примерно в 2,5 раза превышает её значение в нормальном состоянии в окрестности Тк .При этом теплота перехода <р>Q = 0, (Нк = 0 при Т = Тк). Т. о., переход из нормального в сверхпроводящее состояние в отсутствии магнитного поля является фазовым переходом 2-го рода. А потом можно получить важное соотношение между скачком теплоёмкости и углом наклона кривой Нк (Т) Сс-Сн=Тк/4п(dHk/dT)(2) T=Tk где Сс и Сн— значения теплоёмкости в сверхпроводящем и нормальном состояниях….. Это соотношение с хорошей точностью подтверждается экспериментами...Обобщение теории Лондонов, сделанное Гинзбургом и Ландау (1950), позволило рассмотреть вопросы, относящиеся к поведению сверхпроводников в сильных магнитных полях(макротеория сверхпроводимости)..В отсутствии магнитного поля сверхпроводящий переход- это переход второго рода.В общую теорию таких переходов всегда будет входить некот параметр “эта” , праметр этот не равен 0 если фаза упорядочнена и равен 0 если фаза неупорядочнена.В сегнетоэлектриках роль эты будет играть спонтанная электрическая поляризация Рs, а в случае магнетиков спонтанное намагничение Мs. ( Ф)- это есть комплексная функция , она будет играть роль некот. “эффективной волновой функции сверхпроводящих электронов” и плотность свободной энергии электронов была записана Г-Л приблизительно так:Fsн=Fso+H(2)/8п+1/2m|-ih дельта ф-(е/с) Аф(2), Fso= F n0+ a|ф|(2)+ бета|ф|(4)( ур,12) и там А- векторный потенциал поля Н= rot<b/>A,a без поля в состоянии термодинамического равновесия дельта большая Fso/ дельта большая |ф|(2)=0 и дельта большая(2) Fso/ дельта большая(2) |ф|(2) >0, тогда |ф|(2) >0 если Т<Тc и|ф|(2)=0 если Т>Tc, ас=а(Тс)=0 и бетас= бета (Тс)>0, a<0 если Т<Тc. И в пределах этого разложения по |ф|(2) предполагается( а-это альфа, b- бета): альфа=а’c(T- Tc), и b(Т)= bтs=bс: |ф|(2) тождествена|ф бесконечности|(2)= -а/ b= а’c(T- Tc)/ bс, Fso= F n0-(а(2)/2b)= F n0-(а’c(T- Tc)/2 bс)= F n0- H(2)em/8п(Ур.13). При наличие поля уравнения для ф получается при варьировании свободной энергии интеграл Fsн dV ф* это будет иметь такой вид: 1/2m(-ih лапласиан–(e/c)A)(2) ф+aф+b|ф|(2)ф=0(yp.14), а если на границе сверхпроводника вариация сигма Ф произвольная , то никаких дополнительных условий не будет вводиться в Ур. 12.Условием минимальности свободной энергии здесь будет , т.н., естественное граничное условие на границе СП.: n(-ih лапласиан–(e/c)Aф)=0( Ур.15), n- нормаль к границе.Это условие (15) относится к тому случаю когда есть граница СП с вакуумом или диэлектриком. Ур. для А при условии divА=0 в результате варьирования интеграл Fsн dV по А это будет таким: дельта А=- 4п js/c , js=(-ieh/2m) ( ф* лапласиан ф-ф лапласиан ф*)- ( е(2)/ mc)|ф|(2)А( Ур.16).Для ф* тоже получается выражение аналогичное Ур.14, но это должно быть на границе jsn=0. Решение задач о распределении поля и тока и функции ф в сверхпроводнике можно свести к интегрированию системы Ур. 14 и 16. Если считать , что Ф=Ф бесконечность есть постоянная величина, то плотность сверхпроводящего тока будет: js=-e(2)|ф бесконечность|(2)А/ mc=- e(2)nsA/mc при нормировке|ф бесконечность|(2)=ns, а применяя к этому выражению операцию rot, получили выражение Лондонов(4) . ……При этом было объяснено огромное количество экспериментальных данных и предсказаны новые важные явления. Убедительным подтверждением правильности исходных предпосылок упомянутых теорий явилось открытие эффекта квантования магнитного потока, заключённого внутри сверхпроводящего кольца. Из уравнений Лондонов следует, что магнитный поток в этом случае может принимать лишь значения, кратные кванту потока Фо = hc/e*, где е* — заряд носителей сверхпроводящего тока, h — Планка постоянная, с — скорость света… Теория о сверхпроводимости электронов в металлах была разработана Бардином , Купером и Шриффером( БКШ)-1958г. Согласно с теорией БКШ, под действием фононов, часть электронов, объединяются в пары, называемые куперовские пары, куперовская пара – это несвязанное , а коррелированное состояние , имеющее отличие от состояние двухатомной молекулы , надо сказать , что спаренные частицы имеют противоположные по направлению( но равные по величине ) импульсы. Нахождение в таком состоянии позволяет парам двигаться без столкновения с решёткой и оставшимися электронами, то есть без потерь энергии … Отправной точкой в этой теории является гамильтониан следущего вида: Н= интегралф(-) а(х)((р(2)/2m)-мю)фа(х)d(in3) r-g интеграл ф(-),|,(x)ф(-)’|’ (x) ф’|’ (x) ф,|,(x) d(in3) r(Ур.1),здесь х=(r,t),фа-гезенберговский оператор уничтожения электронов со спином а-(альфа=’|’ ,|,),g- константа межэлектронного взаимодейстаия.По одинаковым спиновым индексам предполагается суммирование по одинаковым спиновым индексам . В теории сверхпроводимости появляется ненулевые аномальные средние, определяющие сверхпроводящий параметр порядка дельта: дельта (х)=g< ф’|’ (x)ф,|,(x)>(Ур.2) Тогда в приближении среднего поля гамильтониан БКШ примет простой вид: Н= интегралф(-) а(х)((р(2)/2m)-мю)фа(х)d(in3) r- интеграл [ delta(x) ф(-),|,(x)ф(-)’|’+hc] d(3)r (Ур.3).После диагонализации с помощью преобразований Боголюбова можно получить хорошо известный спектр одночастичных возбуждений щелевого типа: Н= сумма(р) кв.кор. из ((р(2)/2m) -мю)+ дельта а-р ар(Ур.4), где а-р- это оператор рождения квазичастиц...Сверхпроводимость возникает вследствии фазового перехода второго рода , типичные критические температуры Те~1-10К. При Т<Te в дисперсионном состоянии электронов возникает энергетическа щель дельта , причём Т<<Te , а величина щели: <p>дельта~kвТе. … Из уравнений Лондонов следует, что магнитный поток в этом случае может принимать лишь значения, кратные кванту потока: Фо = hc/e*, где е* — заряд носителей сверхпроводящего тока, h — Планка постоянная, с — скорость света. В 1962 Р. Долл и М. Небауэр и, независимо, Б. Дивер и У. Фейроенк (США) обнаружили этот эффект. Оказалось, что е* = 2e, где е — заряд электрона.. Явление квантования магнитного потока имеет место и в случае упомянутого выше состояния сверхпроводника 2-го рода в магнитном поле, большем, чем Нк1. Образующиеся здесь нити нормальной фазы несут квант потока Фо. Найденная в опытах величина заряда частиц, создающих своим движением сверхпроводящий ток (е* = 2e). ….В 1985(87гг) году были открыты высокотемпературные СП, для к-рых температура перехода выше 30К(40К), в нвстоящее время это такие СП, для к-рых тем-ра перехода может быть значительно выше 30К(30-100(?)К)…Бендорц и Мюллер обнаружили способность керамики на основе оксидов меди,лантана и бария в СП состояние при 30К. Сложные купраты были синтезированы Лазаревым ,Кахан ,Шаплыгиным и французкими исследователями несколькими годами позже…Ключевой вопрос для проблемыВТП является вопрос о зависимости критической тем-ры от характеристики вещ-ва .Ну в теории БКШ величина Тс связывается с шириной kвТета,энергетической области притяжения около границ Ферми, с плотностью N(o)на этой границе и с матричным элементом V потенциала взаимодействия Тс=Тета ехр(-1/^eff) и ^eff= N(o)Vф-ла[I]. Для фонного механизма СП, к-рое отвечает притяжению электронов за счёт их взаимодействия с колебанием решётки , величина Тета большая будет иметь смысл дебаевской тем-ры ТетаD.Более реалистичные теории ( напр., теория Элиашберга, теория слабой связи для среды с производной дисперсией диэлектрической проницаемости ) будут приводить к уточнению или видоизменению ф-лы[I]. Ну и результаты будут зависеть от значения лямда,безразмерной константы связи электронной проводимости с колебаниями решётки .в случае слабой связи ( где лямда намного меньше1) в ф-лу[I] подставляют : ^eff=-^mu*=-^mu/(1+muln(Ef/kвтета большая)[II], здесь мю- безразмерная константа связи кулоновского взаимодействия , Ef-энергия Ферми, а под тета большая понимают среднелогорифмическую фонноную частоту. С ростом тета большой величина Тс проходит через максимум , тем более низкий ,чем меньше лямда,если неравенство ^=/<mu,станет обязательным условием,то будет наблюдаться довольно низкая граница для Тс.Это неравенство будет следовать из выражения для взаимодействия через продольную диэлектрическую проницаемость среды эпсилон (омега малое ,к): <p>mu-^=4пе(в кв)N(o)<1/(k(в кв) эпсилон(0,к)<0 и ^>mu,это условие снимает ограничение для Тс… В случае сильной связи (^>>1)уравнения Элишберга будет Тс~(hw/kв)s.r.f.^, здесь (w)омега малая- средняя фонноная частота , а ещё ,когда^>/=1 величины лямда и тета больше не будут считаться независимыми , рост лямда приводит к смягчению фононов и уменьшению тета большого из-за экранирующего действия проводимости . Обратное влияние электронов на решётку в простейшем случае можно описать так: kвтета большаяD~hw0/(1+c^),здесь омега малая0-это псевдоатомная затравочная частота , с- константа, к-рую можно принять за единицу. Величина hw0/kв>тета большая D, в случае неслабой связи , как раз определяет верхнюю границу критической тем-ры... А теперь хотя бы немного про отличие между сверхпроводниками I и I I-рода ,ну можно написать об этом хотя бы следущее: если это представить себе виде графиков,т.е., в виде кривых, изображающих намагничивания М=- (Н)/4п , соответствует интервалу значений Н, где имеет место эффект Мейснера,до этого значения ход кривы совпадёт,а дальнейший ход кривых М (Н) для сверхпроводников 1-го и 2-го рода существенно различается. Картина разрушения сверхпроводимости магнитным полем является у этих сверхпроводников более сложной,чем у СП I-города, даже в случае цилиндрического образца в продольном поле происходит постепенное уменьшение магнитного момента на протяжении значительного интервала полей от Нк, когда поле начинает проникать в толщу образца, и до поля Нк, при к-ром происходит полное разрушение сверхпроводящего состояния. В большинстве случаев кривая намагничивания такого типа является необратимой (наблюдается магнитный гистерезис). Поле Нк часто оказывается весьма большим, достигая сотен тысяч эрстед ( Сверхпроводящие магниты) .Что же касается термодинамического критического поля Нк, то оно для сверхпроводников 2-го рода не является непосредственно наблюдаемой характеристикой. Однако его можно рассчитать, исходя из найденных опытным путём значений свободной энергии в нормальном и сверхпроводящем состояниях в отсутствии магнитного поля.Т.е, проникновение магнитного поля в сверхпроводник 2-го рода начинается уже в поле, меньшем, чем Нк, когда условие равновесия: Fc + Н( 2)к/8п = Fн. ещё нарушено в пользу сверхпроводящего состояния,здесь принимается во внимание поверхностную энергию границы раздела нормальной и сверхпроводящей фаз. В случае сверхпроводников 1-го рода эта энергия положительна, так что появление границы раздела приводит к проигрышу в энергии. Это существенно ограничивает степень расслоения в промежуточном состоянии. Аномальные магнитные свойства сверхпроводников 2-го рода можно качественно объяснить, если принять, что в этом случае поверхностная энергия отрицательна. Именно к такому выводу приводит современная теория сверхпроводимости. При отрицательной поверхностной энергии уже при Н < Нк энергетически выгодным является образование тонких областей нормальной фазы, ориентированных вдоль магнитного поля… Немаловажную роль в остывнии NS и в эволюции играет сверхтекучесть нуклонов в их недрах( об этом подробнее позже) .

“ Теория Ферми жидкости” (это в линках)

http://ufn.ru/ufn08/ufn08_6/Russian/r086g.pdf http://ufn.ru/ufn58/ufn58_10/Russian/r5810c.pdf http://www1.jinr.ru/Archive/Pepan/1997-v28/v-28-2/pdf_obzory/v28p2_3.p df

Финиш. Генерация плазмы в СМП

Генерация плазмы:- эффективное рождение частиц начинается при значениях сильного магнитного поля : Вс= (m(2) с(2))/eh ~4.4х10(13) Гс.И здесь m и е- масса и заряд электрона , h- постоянная Планка , а с-скорость света.. в таком магнитном поле расстояние между соседними уравнями Ландау равно энергии покоя электрона h w( омега малая)= mc(2) и в таком электрическом поле вакуум делается неустойчивым, в нём начинают рождаться электроно-позитронные пары. Вероятность однофотонного рождения электроно-позитронной пары в магнитном поле будет равен : w=bBsin beta exp(-8/(3Bk sin beta) B<1, где угол бета –есть угол между волновым вектором фотона и магнитным полем , к- величина волнового вектора фотона в единицах обратной комтоновской длины волны электрона , велечина магнитного поля берётся в единицах критического магнитного поля , b- константа . Рождение электронопозитронной пары начинается с порогового значения ksin бета>2 предположений) “возможно?” задействовано тепловое излучение с поверхности Зв.. В сильном магн. п. , где B>1 вероятность рождения электроно-позитронной пары выше , нежели , чем в низком. Но , видно, что при низком значении магнитного поля , к-рые свойственны радиопульсарам, а иногда и “тихим” н.з. уже рождаются электронно-позитронные пары.Есть н.з., к-рые образуют целый класс , немногочисленный но активный, они дают яркие вспышки в рентгент и гамма-диапазонах и у них магнитное поле выше , чем у радиопульсаров Магнитары были введены в астрофизику теоретически, но иначе, чем нейтронные звезды. В конце 1970-х годов были обнаружены новые астрономические явления — мягкие повторяющиеся гамма-всплески и аномальные источники рентгеновских лучей, получившие названия аномальных рентгеновских пульсаров. Из нескольких теоретических моделей, предложенных для объяснения этих явлений, “выжила” только одна — магнитарная (Томпсона и Дункана). Магнитное поле на поверхности магнитара оказывается столь большим, что“сдавливаются” не только электромагнитные волны. Радикально сдавливаются и атомы. Конечно, внутри любой звезды (а нейтронной — в особенности) атомов как таковых нет: давление внутри звезды так велико, что электронные оболочки соседних атомов сцепляются, и происходит своеобразное “ обобществление ” электронов. В земных условиях похожее происходит в полностью ионизованной плазме. Не будет большим преувеличением считать ядро звезды одним большим атомом. Но на ее поверхности атомы могут существовать отдельно друг от друга. Сильное магнитное поле сжимает их до такой степени, что сферически симметричный при нормальных условиях атом вытягивается в сотни раз и становится похож на полимер. Эти квази-полимерные нити переплетаются друг с другом, образуя нечто вроде ковра, укрывающего поверхность магнитара.. По одной из версий именно разрывы этого “ковра” приводит к мощным выбросам гамма-излучения, заставляющим “зашкаливать” все орбитальные счетчики гамма-квантов. Для магнитаров( В~10(14)-10(16) Гс) характерно более медленное вращение Р~5-10c и тормозятся они значительно быстрее dP/dt~10(-10)-10(-20)1/c. Их энергия обуславливается не вращением , а магнитным полем.Поток рентгеновского излучения от такой звезды составит W~10(36)эрг/с и это значительно превышает , теряемую звездой энергию I омега большаяd омега большая/dt, энергия запасённая в магнитном поле интеграл (В(2)/8п)dV тоже будет больше энергии вращения н.з.I омега большая(2)/2, т.е. всё указывает , что источником энергии в магнитаре –это магнитное поле. Магнитар со средним полем <В> у себя внутри , может обеспечить за счёт распада данного поля светимость L в течении интервала времени : tau =(<В(2)>/8п)х(4п/3)R(3)NSx(1/L)= (<В(2)> R(3) NSx)/6L. При условиях, когда сверхсильном магнитном поле ( на поверхности В~10(15)Гс или 10(11)Т, как это наблюдается у магнитаров), проявляется квантовый характер процессов излучения и распада фотонов и рождения электроно-позитронных пар в сильном магнитном поле электроны и позитроны двигаются вдоль силовых линий магнитного поля. … Релятивиские частицы в магнитосфере Зв. быстро потеряют поперечный импульс за счёт синхотронных потерь и движутся вдоль магнитного поля . мгнитные силовые линии имеют большую кривизну а радиус кривизны у поверхности изменяется от величины , равной радиусу звезды на экваторе.Двигаясь по кривой траектории , частицы излучают фотоны , это называется изгибные кванты , они имеют энергию k=3y(3)/2ro~10(4), это достаточно , чтоб создать электроно-позитронную плазму . величина у- это есть Лоренц фактор частицы , а радиус кривизны измеряется в комтоновской длине электрона h/mc. Заряженные частицы преобретают значительную энергию. Лоренц-фактор может достичь величину до y~10(7).. ..Они летят практически по касательной к линиям магнитного поля , потому что частицы их излучающие яв-ся ультрарелятивискими , а характерный угол конуса излучения обратно пропорционален Лоренц-фактору частиц...Фотон пересекает силовые линии и при достижении некоторого критического угла происходит однофотонное рождение позитрон-электроной пары…Заряженные частицы обретают значительную энергию, двигаясь в электрическом поле Е , возникающем в магнитосфере вследствии её вращении Е~Омега большая R B/c. Изгибные фотоны вначале распространяются вдоль магнитного поля ввиду кривизны поля пройдя длину l , достигнет поргового значения угла бета , l/po=2k, а для сильного магнитного поля длина l и будет являться длиной пробега фотона.В слабом магнитном поле длина пробега фотона несколько больше l=8 po/3kB^,где^-это логорифмический фактор, он составляет 10-15…. .Есть существенные отличия данных процессов от процессов рождения плазмы в магнитосфере обычного пульсара с поверхностным полем В~10(12) Гс( не выше 10(13) Гс), от того , что происходит в магнитарах( не ниже 10(14) Гс , при близительно 10(16) Гс , но не выше 10(18) Гс). Первое, в магнитосфере магнитара рождение фотоном пары , как предполагают, должно происходить сразу на нулевом уровне Ландау, это вызвано с одной стороны , с величиной магнитного поля , а с другой, с движением этого фотона под малым углом к полю.В магнитосфере пульсара рождение фотоном пары частиц будет происходить на высоких уровнях Ландау, а также почти сразу переходя на нулевой уровень , высвечивать синхрофотоны , к-рые в свою очередь тоже могут рождать пары.Во- вторых ,в сильном магнитном поле становится существенным процесс распада фотона на два и это приводит к тому, что испущенный изгибной квант , когда распространяется в магнитном поле , успеет распасться раньше , чем будет достигнут критический уровень и произойдёт рождение эл.-поз. пары. Два образовашихся фотона будут обладать вдвое меньшей энергией , а значит , критический уровень будет вдвое больше , что увеличит их свободный пролёт до рождения пары , а за это время образовавшиеся фотоны могут распастся , и рождения плазмы может не происходить.Но , отметим , что распад фотона в сверхсильном магнитном поле не изменяет коренным образом картину изгибного каскада.Это происходит потому, что, во-первых, распад одной из поляризаций фотона строго запрещён , поэтому поведение такой системы значительно отличается от такой , в к-рой возможен распад фотонов обеих поляризаций, в последнем случае система будет характеризоваться тем, что с течением времени устанавливается не зависящие от начальных условий стационарные спектры с большим показателем , чего не наблюдается в первом случае.Потом, если вероятность распада фотона зависит только от его энергии и не зависит от конкретного вида ядра фрагментации.При начальных условиях в виде степенной функции они тоже имеют степенный вид с таким же показателем степени и коэффициентом перед степенью , к-рый отличается от начального лишь на небольшое слагаемое.При конечном времени в спектре изгибных фотонов можно выделить границу ,разделяющие две области , в одной из к-рых спектр ещё не изменился существенным образом , а в другой он уже вышел на асимптотическое значение.Но ,несмотря на отсутствие зависимости временной асимптотики спектра фотона от ядра в случае равновероятного распада , скорость выхода на асимптотическое значение всётаки сильно зависит от вида ядра.Условие самосогласование процессов в каскаде в случае сверхсильного поля и в асимптотике больших Лоренц-факторов частиц приводит к значению показателя из спектра в(бета)=3.5. спектр будет более крутым , нежели чем спектр частиц в обычных пульсарах, там в~2. Наверняка это будет связано с отсутствием процессов излучения синхрофотонов в сверхсильном магнитном поле.Если же Лоренц-фактор частиц не очень большой , то коффицент затухания фотонов за счёт рождения электрон- позитронных пар фактически обращается в нуль, в данном случае рождение плазмы не происходит.Это приводит к сильной зависимости эффективности изгибного каскада от режима ускорения частиц.Когда( если?) возникновение ускоряющего электрического поля определяется отличием плотности заряда в магнитосфере от голдрайховского , к-рое обусловлено движением частиц вдоль силовых линий магнитного поля , то при задании нулевого потенциала на поверхности магнитара и на поверхности, охватывающей пучок открытых силовых линий , образующих полярную область , Лоренц-фактор вначале растёт линейно с расстоянием от поверхности Зв., а на бесконечности выйдет на некоторое асимптотическое значение.Хоть , конечно частицы в состоянии достигнуть достаточной энергии на далёких расстояниях , но наростание энергии будет происходить медленнее , чем увеличение радиуса кривизны свободного пробега при изгибном излучении, поэтому, в случае рассматриваемой модели ускорения частиц , данная зависимость даст основания считать , что изгибной каскад не эффективен , поэтому видимо следует искать другие механизмы рождения плазмы в магнитосфере магнитара , о таком механизме могут свидетельствоавть наблюдаемые ( обнаруженные?) радиоизлучение рентгеновских магнитаров ( они похожи на такие у аномальных рентгеновских пульсаров) на высоких частотах. , возникающие после рентгеновской вспышки , (НО НЕСМОТРЯ НА ОТЛИЧИЯ ПРОЦЕССОВ, РОЖДЕНИЕ ПЛАЗМЫ В СИЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ НЕ ПОДАВЛЯЕТСЯ). В слабом магнитном поле , каскад усиливается за счёт того , что частицы рождаются на высоких уровнях Ландау и , когда переходят на основной уровень излучают синхрофотон ,значительно увеличивая Гольдайха- Джулиана nGJ,разделяющее вакуумную магнитосферу Зв., где генерируется нестационарное магнитное поле ( магнитно-дипольная волна) и стационарной магнитной плазмой nGJ=-В омега большая /2п се.Это плотность у поверхности у пульсара.Каскадное рождение электронов и позитронов в магнитосфере радиопульсаров приводит к значению плотности существенно превышающее nGJ и величина множественности рождения плазмы ^=n/nGJон достигает 10(5), но и в магнитарах где В>1 множественность рождения плазмы составят такую же величину, но пр В>1 будет отсутствовать второе покаление частиц, т.е. частицы рождённые синхрофотонами , но плотность первого покаления от изгибных фотонов пропорциональна напряжённости именно магнитного поля ( т.е. это ещё один , более вероятный механизм рождения плазмы в магнитарах ).